色散方程

摘要： 应用李群对一类广义色散方程进行研究,首先得到该方程的李点对称,构建一维李代数的最优系统,并利用对称将原方程约化成为多种类型的常微分方程,最后利用2种构造辅助函数展开法和齐次平衡等方法得到该色散方程包括孤子解和三角函数解等一些新的精确解.

摘要： 为了准确计算液晶光波导中的模式,推导出了非对称锚定面内开关平板液晶光波导中横电模式的色散方程。进行了模式的求解,并与仅适用于均匀各向同性材料的传统色散方程得出的结果进行了比较。结果显示,传统色散方程得出的每一个模式的有效折射率都比本文方程的求解结果更大,且该偏差随模式阶数的增加而变得更加严重。在本文的例子中,基模、阶模、2阶模对应的最大偏差分别占液晶双折射的7.8%,17.8%,26.3%,这表明液晶指向矢的渐变特性对有效折射率解有不容忽视的影响。因此,相较于传统色散方程的不足,本文提出的色散方程能更有效地分析液晶光波导中的模式。最后,通过与已有的数值结果进行比较验证了本文提出的色散方程的有效性与准确性。

摘要： 利用解析法研究并得到了神经纤维中太赫兹波远红外频段(0.1×10^(12)~100×10^(12) Hz)传输模式的色散曲线,并在此基础上分析了不同模式下神经纤维中横向截面上的能量以及场分布。通过与数值仿真软件CST的对比,证明了该方法的正确性。在研究太赫兹波在神经纤维中的纵向传输问题时,计算了有耗情况下太赫兹波在神经纤维中传输的坡印亭矢量,并比较了不同模式的传输效率,计算结果表明,神经髓鞘的高介电特性使得太赫兹波的能量能够有效地集中在髓鞘区域从而避免了细胞内外的极性溶液对太赫兹波的强吸收。

摘要： 基于空间线性稳定性分析方法建立了描述同轴旋拧可压缩气流中黏性液体射流稳定性的数学模型,分析了气动力、黏性力、惯性力和表面张力等对射流稳定性的影响.结果表明:气流旋转对旋拧气流式液体射流起致稳作用,射流不稳定性随气流轴向引射速度A的增大先减小后增大;将气流轴向引射作用分为强引射作用(A>2)和弱引射作用(A≤2),在强引射范围内气流轴向引射速度对旋拧气流式液体射流一直起失稳作用.给定周围气流的旋转速度且增大气流轴向引射作用时,改变物性参数,射流轴对称扰动占优模式不会改变,且气流轴向引射作用对射流稳定性的影响不会发生质变;气体可压缩性以及气/液密度比对旋拧气流式液体射流起失稳作用;液体黏度起致稳作用;随表面张力增大,射流不稳定性先迅速减小后缓慢增大,表面张力较小时有利于射流失稳分裂.

摘要： 航空发动机燃烧室中,液体燃料的雾化过程、特别是初始雾化过程非常复杂,至今无法建立准确的初始雾化模型.忽略液体射流黏性,采用线性不稳定性分析法对无黏液体(工质为水)在二维剪切横向气流中的破碎机理进行研究.通过建立射流的色散方程,根据其表面波的增长率及波数的发展情况对射流破碎进行预测.当气体韦伯数或液体韦伯数增大时,射流表面波增长率显著增加,最佳波长明显减小.液气动量比大于临界值时,Kelvin-Helmholtz(K-H)不稳定性占主导作用;反之,Rayleigh-Taylor(R-T)不稳定性占主导作用.二维剪切气流在射流方向上具有速度梯度,只改变横向气动力对射流表面波的作用.气体韦伯数与液体韦伯数对射流破碎的作用与均匀气流相似;保持气流流量相同时,负梯度剪切气流可以加速射流的破碎.

摘要： 针对生物柴油液液静电雾化乳化过程,建立了色散方程并应用Matlab进行数值计算,分析了水射流速度、荷电电压、水与生物柴油各自的黏度、表面张力对生物柴油中水射流不稳定性的影响.研究结果表明,在水-生物柴油系统中,提高水射流的速度或荷电电压,均能使界面波最大增长率增大,对应的最优波数也随之增加.水的黏度阻碍水射流的破碎雾化,而生物柴油黏度对水射流的破碎雾化却起着促进作用.水-生物柴油的界面张力越小,对液液静电雾化乳化过程越有利.在水-生物柴油液液静电雾化乳化实际应用过程中,除提高水射流速度和荷电电压外,提高水的温度同时尽可能地降低生物柴油的温度,可以形成粒径细小均匀离散相液滴,获得优质的生物柴油乳化燃油.

摘要： 考虑了如下定义的广义色散方程{i(e)tu + Φ(√-△)u=0,(x,t) ∈ Rn × R,u(x,0) =f(x),f ∈ S(Rn),(*)其中Φ(√-△)是带有象征Φ(|ξ|)的拟微分算子.当象征Φ满足适当的增长条件和初值f属于Sobolev空间时,我们给出了由算子族{St,Φ}0＜t＜1生成的极大算子S*Φ的整体估计,其中极大算子定义为S*Φf(x)=sup0＜t＜1 |St,Φf(x)|,St,Φf是方程(*)的形式解.这些估计是对于分数次Schr(o)dinger方程解的极大估计结果非常好的扩充,并且这些估计是利用统一的方法建立的.

摘要： The dispersion equation of periodic parallel metal wire is studied. The equivalent circuit diagram of PEC-AMC structure is given. The propagation mode of electromagnetic wave in PEC-AMC structure is analyzed, and the dispersion curve of the structure is obtained. According to the theory, two methods(CST /HFSS) are used to design the gap waveguide working in 1. 2-2. 2GHz. The comparison of the two results shows the feasibility for Gap Waveguide composed of Artificial Magnetic Conductor.%介绍了周期平行金属线的色散方程,给出了PEC-AMC 结构的等效电路图,分析了PEC-AMC 结构中的电磁波传播模式,得出了该结构的色散曲线.根据理论用CST 和HFSS 两种仿真软件设计了工作在1. 2-2. 2GHz 的间隙波导,将两种结果进行了对比,证明了由人工磁导体结构组成间隙波导的可行性.

摘要： 本文采用柱坐标系下的轴对称小扰动线性稳定性分析,在假设液体射流不可压、有粘性,气体无粘性的基础上,考虑了气体的可压缩性,继而利用N-S分别建立了液相和气相扰动量的控制方程以及气液两相之间的边界条件.利用正态模解法,可以求得扰动波的色散方程.扰动波的波数趋于无穷时,射流呈现的是雾化形态,此时,色散方程可以得到适当的简化.进而求解简化后的色散方程的数值解,并对其进行分析.结果表明,当射流的马赫数小于0.6时,气体的可压缩性对射流雾化的影响可以忽略；当射流的马赫数大于0.6时,需要考虑气体可压缩性对射流雾化的影响;考虑气体可压缩性时,液体的粘性力、气液界面的表面张力和气液密度比对射流雾化的影响不变.

摘要： 本文对多波导层Love波器件进行温度特性研究，构建了这种多波导层条件下Love波传播特性的理论模型，即根据层状结构声波传播方程和边界条件推导出Love波的色散方程，再结合色散方程和Tomar的方法，计算出ST-90°X石英／SiO2／PMMA结构下器件的频率温度系数tcf，并与文献报道的实验结果进行对比。

摘要： 本文采用柱坐标系下的轴对称小扰动线性稳定性分析，在假设液体射流不可压、有粘性，气体无粘性的基础上，考虑了气体的可压缩性，继而利用N-S分别建立了液相和气相扰动量的控制方程以及气液两相之间的边界条件。利用正态模解法，可以求得扰动波的色散方程。扰动波的波数趋于无穷时，射流呈现的是雾化形态，此时，色散方程可以得到适当的简化。进而求解简化后的色散方程的数值解，并对其进行分析。结果表明，当射流的马赫数小于0.6时，气体的可压缩性对射流雾化的影响可以忽略；当射流的马赫数大于0.6时，需要考虑气体可压缩性对射流雾化的影响；考虑气体可压缩性时，液体的粘性力、气液界面的表面张力和气液密度比对射流雾化的影响不变。

摘要： 同轴内开槽结构高次谐波回旋管在一定条件下可以改善场分布，提高工作频率，同时降低对磁场的要求。分析了同轴内开槽结构的特征值和场分布。利用场匹配法求出色散方程，并利用CST软件模拟场的分布，与利用自编程序得到的场分布进行对比，以验证自编软件的正确性。

摘要： 本文将介绍一种特殊的螺旋线慢波结构——横截面为矩形的螺旋线慢波结构，根据导电面模型，利用场匹配方法推导出其色散方程。将数值计算的理论结果与三维电磁场仿真软件HFSS所仿真结果进行比较，二者吻合得很好，同时给出在结合输入输出结构的均匀介质加载前后的矩形螺旋线的传输特性S11和驻波系数VSWR的曲线。

摘要： 介质与金属圆环加载的圆波导系统已用作宽带回旋行波管的注-波互作用高频系统。本文对这种结构中的Hon模进行了详细理论分析，分区求解了系统中的场分布，分析了系统中的边界条件，用场匹配方法求出了系统的色散方程，为进一步的数值计算提供了依据。

摘要： 讨论了四种情况下等离子体的介电特性，推导了各种情况下的等效介电常数；以磁化等离子体为例，对等离子体色散方程进行了推导，得出了一般情况下的等离子体折射率表达式；通过分析六种情况下电磁波与等离子体的相互作用，阐述了等离子体在各种情况下的干扰机理，对其潜在的应用进行了分析。

摘要： 本文研究了具有非完好界面的一维声子晶体的弹性波带隙特性。应用传递矩阵法(TM)和周期结构的Bloch波原理，针对二组元层状周期结构推导了三种非完好界面(即位移间断，面力连续;位移连续，面力间断;位移和面力均间断)下的弹性波色散方程，并数值求解色散方程，得到布里渊区内的弹性波带隙图。通过与完好界面的比较，分析了非完好界面对带隙的影响。

摘要： 基于线性稳定性理论，推导出描述超空化条件下分裂液滴内空化气泡稳定性的数学模型；在此基础上，应用建立的空泡破碎准则对分裂液滴内空化气泡的破碎进行了研究。研究结果表明，空泡生长速度增大到一定程度后，空泡生长速度对空泡维持时间的影响将会明显减弱；空泡的可压缩性有利于空泡的维持，但只是在空泡可压缩性较强，且空泡液滴半径比较小时，空泡的可压缩性才会对空泡维持时间产生一定的影响；液滴粘性的存在不利于分裂液滴内空泡的破碎，液滴粘性对空泡维持时间的作用受空泡液滴半径比的影响较大；随着空泡密度的增大，空泡维持时间略有增加，且这种变化几乎不受空泡液滴半径比的影响；空泡破碎半径随初始空泡液滴半径比的增加而减小，初始空泡液滴半径比对分裂液滴内空泡破碎半径的影响程度随初始空泡液滴半径比的增大而略有减小。

摘要： 基于线性稳定性理论，推导出描述超空化条件下分裂液滴内空化气泡稳定性的数学模型；在此基础上，应用建立的空泡破碎准则对分裂液滴内空化气泡的破碎进行了研究。研究结果表明，空泡生长速度增大到一定程度后，空泡生长速度对空泡维持时间的影响将会明显减弱；空泡的可压缩性有利于空泡的维持，但只是在空泡可压缩性较强，且空泡液滴半径比较小时，空泡的可压缩性才会对空泡维持时间产生一定的影响；液滴粘性的存在不利于分裂液滴内空泡的破碎，液滴粘性对空泡维持时间的作用受空泡液滴半径比的影响较大；随着空泡密度的增大，空泡维持时间略有增加，且这种变化几乎不受空泡液滴半径比的影响；空泡破碎半径随初始空泡液滴半径比的增加而减小，初始空泡液滴半径比对分裂液滴内空泡破碎半径的影响程度随初始空泡液滴半径比的增大而略有减小。

摘要： 波长色散测定装置具有：光分支部，将入射的被测定光信号分离成第1以及第2被测定光信号，在射出时使第1以及第2被测定光信号之间产生频率差；第1以及第2分支路径，具有偏振波保持特性；光移相器，被设置于第1以及第2分支路径的任意一方，使光测定光信号的相位αi周期性地变化；光结合部，对第1以及第2被测定光信号进行叠加，将相位为αi的第i光分量的干涉要素作为叠加波被测定光信号射出；光频率扫描部，扫描使叠加波被测定光信号通过的频率范围，提取频率范围的光谱分量作为分量被测定光信号射出；光检测部，将分量被测定光信号作为干涉信号；和控制部，与光移相器的相位的变化同步地沿时间序列获取与第i光分量对应的干涉信号。

摘要： 本发明涉及色散补偿传输光纤(DCTF)及该光纤的用途，该单模光纤的波导结构具有分层纤芯和分层包层，纤芯设有二个不同折射率分布的纤芯分层，分层包层包括有五个包层分层。纤芯和分层在沉积过程中，不再选择单一的氟或锗沉积，而是充分利用PCVD工艺的优势，采用氟和锗的共沉积，这样大大改善了光纤的光学、机械和环境特性。本发明的单模光纤在1450-1675nm具有一定的负色散和负色散斜率，具有低衰减、低PMD、大的有效面积、低熔接头损耗、优异的抗弯曲特性和环境特性。将DCTF与具有正色散和正色散斜率的光纤组成链路，用于密集波分复用(DWDM)系统的传输。

摘要： 一种用于甚高速光通信系统中的色散补偿控制设备，该通信系统采用光学时分多路复用系统，包括：第一特定频率分量检测单元(2a)，用于检测通过作为传输线(6a)的传输光纤输入到接收侧的传输光信号中基带频谱的第一特定频率分量；第一强度检测单元(3a)，用于检测第一特定频率分量检测单元(2a)检测的第一特定频率分量强度的信息；和偏振模色散控制单元(220a)，用于控制传输线(6a)的偏振模色散量，使第一强度检测单元(3a)检测的第一特定频率分量强度变成最大，从而容易地检测和补偿高速光信号中产生的偏振模色散。

摘要： 本发明的色散测量装置(1A)具备脉冲形成部(3)、相关光学系统(4)、光检测部(5)和运算部(6)。脉冲形成部(3)根据从脉冲激光光源2输出的被测量光脉冲(Pa)，形成包含彼此具有时间差且中心波长彼此不同的多个光脉冲的光脉冲串(Pb)。相关光学系统(4)接收从脉冲形成部(3)输出的光脉冲串(Pb)，输出包含光脉冲串(Pb)的互相关或自相关的相关光(Pc)。光检测部(5)检测从相关光学系统(4)输出的相关光(Pc)的时间波形。运算部(6)基于相关光(Pc)的时间波形的特征量，推算脉冲激光光源(2)的波长色散量。由此，实现能够通过简单的结构测量波长色散的色散测量装置、脉冲光源、色散测量方法和色散补偿方法。

摘要： 本发明提供了一种色散补偿器件。这种色散补偿器件的作用是补偿长距离传输时光信号在光纤中产生的色散，并能够同时对二阶色散，即色散斜率进行补偿。这种色散补偿器件将多个单级的色散补偿器件做级联，通过设计单级色散补偿器件中的G-T（Gires-Tournois）腔的镀膜曲线或干涉腔的厚度达到补偿的效果。

摘要： 波长色散测定装置具有：光分支部，将入射的被测定光信号分离成第1以及第2被测定光信号，在射出时使第1以及第2被测定光信号之间产生频率差；第1以及第2分支路径，具有偏振波保持特性；光移相器，被设置于第1以及第2分支路径的任意一方，使光测定光信号的相位αi周期性地变化；光结合部，对第1以及第2被测定光信号进行叠加，将相位为αi的第i光分量的干涉要素作为叠加波被测定光信号射出；光频率扫描部，扫描使叠加波被测定光信号通过的频率范围，提取频率范围的光谱分量作为分量被测定光信号射出；光检测部，将分量被测定光信号作为干涉信号；和控制部，与光移相器的相位的变化同步地沿时间序列获取与第i光分量对应的干涉信号。

摘要： 本发明涉及色散补偿传输光纤(DCTF)及该光纤的用途，该单模光纤的波导结构具有分层纤芯和分层包层，纤芯设有二个不同折射率分布的纤芯分层，分层包层包括有五个包层分层。纤芯和分层在沉积过程中，不再选择单一的氟或锗沉积，而是充分利用PCVD工艺的优势，采用氟和锗的共沉积，这样大大改善了光纤的光学、机械和环境特性。本发明的单模光纤在1450－1675nm具有一定的负色散和负色散斜率，具有低衰减、低PMD、大的有效面积、低熔接头损耗、优异的抗弯曲特性和环境特性。将DCTF与具有正色散和正色散斜率的光纤组成链路，用于密集波分复用(DWDM)系统的传输。

摘要： 描述用于控制色散补偿系统中剩余色散的色散补偿光纤和色散补偿模块。色散补偿光纤设计成有这样的色散曲线，该色散曲线在光传输工作波长区附近的波长上有一个拐点。在工作波长区附近有一个拐点的色散曲线产生这样的相对色散斜率，该相对色散斜率在围绕工作波长区的相对宽带宽上与传输光纤的相对色散斜率匹配。

摘要： 一种用于甚高速光通信系统中的色散补偿控制设备,该通信系统采用光学时分多路复用系统,包括:第一特定频率分量检测单元(2a),用于检测通过作为传输线(6a)的传输光纤输入到接收侧的传输光信号中基带频谱的第一特定频率分量;第一强度检测单元(3a),用于检测第一特定频率分量检测单元(2a)检测的第一特定频率分量强度的信息;和偏振模色散控制单元(220a),用于控制传输线(6a)的偏振模色散量,使第一强度检测单元(3a)检测的第一特定频率分量强度变成最大,从而容易地检测和补偿高速光信号中产生的偏振模色散。

摘要： 本发明提供了一种确定晶体色散方程的装置和方法，属于非线性晶体应用领域。该装置包括在激光器（1）和倍频信号探测器构成的光轴上，从左到右依次排列激光器（1）、光阑（2）、透镜A（3）、角度旋转台（5）、滤波片（6）、透镜B（7）和倍频信号探测器（8），所述的激光器（1）发出的光束经过光阑（2）和透镜A（3）入射到待测晶体样品（4）的表面上，调整角度旋转台（5），使待测晶体样品（4）的中心置于透镜A（3）的焦点上，倍频信号输出经滤波片（6）滤掉剩余基频光后经透镜B（7）聚焦在倍频信号探测器（8）上。本发明还提供一种确定晶体色散方程的方法，该方法过程简单方便，特别适用于无需准确测量或受条件所限不能准确测量晶体色散方程的实验室使用。