散射

摘要： 为了明确浑浊介质双折射效应和散射体粒径对偏振差分成像质量的影响,利用Monte Carlo模拟方法研究了在粒径尺寸不同的普通介质和双折射介质中线偏振光和圆偏振光入射时的偏振差分成像效果,详细分析了双折射效应和散射体粒径对目标反射光与介质光退偏特性的影响,并据此对偏振差分成像的图像对比度进行分析。结果表明,在普通介质中,粒径尺寸是影响偏振光偏振特性的关键因素,入射光偏振态对成像质量的影响与散射体粒径相关,大粒径条件下利用圆偏振光能呈现出更佳的成像质量。在双折射介质中,双折射特性成为影响偏振光偏振特性的关键因素,成像效果与散射体粒径无关,入射光偏振态对成像质量起关键决定作用,圆偏振光对应的成像效果优于线偏振光对应的成像效果。基于双折射效应,利用偏振差分成像在双折射介质中获得的成像质量优于普通介质中的成像质量。

摘要： 针对X射线荧光计算机断层成像过程中散射噪声带来的影响,提出一种改进的迭代重建方法。该方法通过在似然函数中添加散射光子的统计噪声,建立散射噪声的投影矩阵,迭代过程中同时更新荧光图像和散射图像,达到精确估计散射噪声的目的,实现有效重建。实验结果表明,本文算法相较极大似然-期望最大化算法,重建图像背景噪声低,感兴趣区域灰度分布均匀,视觉效果更佳。

摘要： 超短超强激光与物质相互作用产生的高能带电粒子束在放射照相中具有重要应用.当几十到几百MeV动能的高能带电粒子束穿过薄膜靶时,能量损失可忽略,主要发生小角散射.由于该散射效应,高能带电粒子束对具有横向陡峭密度梯度区的靶照相,透射束在探测面上的通量密度分布中会出现靶密度梯度区散射产生的调制现象,有可能反过来诊断出陡峭密度梯度区信息.目前主要采用蒙特卡罗方法对带电粒子束发生散射和产生调制现象进行理论分析,不仅计算时间长,计算的参数范围也有限.本文发展了一个解析模型,用来处理带电粒子束在靶中传输的散射效应以及在探测面上产生的调制现象,能够快速给出结果,而且与蒙特卡罗方法数值计算的结果符合很好.使用本文解析模型,对带电粒子束照相密度梯度靶产生散射调制现象的特征进行了分析.提出了一个与照相条件有关的无量纲参量,其取值范围决定了散射调制信号特征以及诊断陡峭密度梯度区的可能性.

摘要： 随着现代光学的快速发展,光学元件在光学系统中成为了不可或缺的部分,因此超表面逐渐成为研究热点。超表面是由亚波长散射体阵列组成的纳米结构,由于其结构简单、厚度薄、易于集成、利用率高等优点被广泛应用。在可见光690 nm和近红外光880 nm处采用传播相位设计了偏振复用的透射型超表面透镜。该超表面透镜将x线偏振光的透镜设计与y线偏振光的透镜设计进行组合,实现了在同一超表面下2种波长不同偏振状态的3种超表面透镜,分别是f_(1)=f_(2)=7000 nm的共轴共焦超表面透镜和f_(1)=f_(2)=7000 nm,x_(d)=±4000 nm的离轴超表面透镜以及f_(1)=7000 nm,f_(2)=10000 nm的共轴不同焦超表面透镜。这3种超表面透镜不仅具有高的数值孔径(0.8),而且半峰全宽接近衍射极限,具有良好的聚焦能力,并且其在空间利用率上也得到了提高。这种紧凑、高数值孔径以及空间利用率高的双波长偏振复用的超表面设计为聚焦透镜的发展提供了有效的解决方法,并且在荧光显微镜、光学成像等中发挥着独特的潜力和优势。

摘要： 针对现有地震波散射问题的解析解均在频域内给出,其适用的频带较窄,不能获取到可靠的瞬态反应解析解的问题,本文利用宽频带频域解析解进一步获取了不同空间点地震反应的宽频带频响函数,并基于傅里叶变换得出SH波入射下圆弧形凹陷地形瞬态动力响应的解析解.以上述为基础,研究了输入脉冲与实际地震动时凹陷的瞬态反应的基本特征,并重点分析了凹陷对地震动的放大效应,该效应定义为凹陷周围不同空间点的地震反应参数,如其峰值和反应谱等与自由场(即弹性半空间)地震反应参数之间的比值.结果表明:输入脉冲时,凹陷角点位移幅值显著放大,该放大效应与入射角度和脉冲持时有关;输入实际地震动时,凹陷迎波面角点反应谱放大显著,地震动反应谱比最大值可高达2.0,且放大效应与凹陷几何参数和入射角度等因素有关.

摘要： 近年来许多方法被提出以实现透过散射介质的聚焦和成像,然而,在非入侵且无波前整形技术的情况下,透过散射介质的目标光谱重建仍极具挑战。提出了一种非侵入式散射介质内多光谱重建的新方法。该方法通过非侵入式的探测手段,利用随机散斑照明隐藏目标,成像光谱仪记录目标的光谱信息和空间信息,并结合非负矩阵分解算法对目标混叠谱进行解析,从而实现散射介质内多光谱重建。仿真实验结果表明:该方法可以快速分辨并重建散射介质内的多个目标光谱,且重建光谱具有高的光谱相关性(大于0.99)和低的均方根误差(小于0.02)。

摘要： 考虑各种尺度下金属互连线中主要的电子散射机制,提出一种可以准确地仿真金属互连线中电子输运特性的蒙特卡洛模拟方法。模拟结果表明,等离子激元散射对体材料互连线的电阻率贡献最大,其次是电子间散射;晶粒间界散射则主导纳米尺度线宽的金属电阻率,是导致“尺寸效应”的主要原因。通过与实验数据对比,证明所提方法可以准确地模拟从体材料到纳米尺度的金属互连电阻率。

摘要： 为了研究非厄米系统中单粒子波包的动力学行为,针对单粒子波包在紧束缚模型上的散射问题,基于量子模拟的理论,采用Bethe Ansatz方法,对单粒子波包在具有缺陷的紧束缚模型内的散射进行分析.结果表明:在非厄米哈密顿量的作用下,单粒子紧束缚模型的动力学特征由波包的透射率和反射率决定;非对称耦合结构的非厄米散射中心可以诱导波包在不同情况下发生共振穿透等行为,从而使信息的单向性输运在系统中成为可能.

摘要： 全同性粒子分为玻色子与费米子.对满足全同性原理的波函数,讨论了其特点与统计性,分析了全同粒子在散射过程中的量子效应、交换能以及在星际演化中的应用.

摘要： 基于广义洛伦兹Mie理论,研究了单轴各向异性球形粒子对两束具有任意传播和极化方向的零阶贝塞尔波束的传播和散射特性,并与单零阶贝赛尔波束入射单轴各向异性球形粒子时的传播和散射特性进行了对比研究.利用球矢量波函数的正交关系及坐标旋转定理,导出了任意传播和极化方向零阶贝塞尔波束的球矢量波函数的展开形式,通过矢量叠加得到了总入射场的展开系数.基于傅里叶变换方法和切向连续的边界条件,得到了单轴各向异性球内部电磁场的球矢量波函数展开式,并导出了散射系数解析表达式.将零阶贝塞尔波束退化成平面波,通过将其入射到单轴各向异性球形粒子的雷达散射截面角分布与文献结果进行对比,验证了本文理论及程序的正确性.数值分析了入射角、锥角及极化角等参数对雷达散射截面角分布的影响.本文理论和数值结果希望能应用于多波束入射下各向异性粒子、生物细胞等复杂粒子体系的散射、粒径分析以及光学俘获等特性的研究中.

摘要： 用蒙特卡罗对闪光照相中的散射进行准确的模拟具有重要的意义。本文给出了一种从实验上检验蒙特卡罗散射模拟的准确度的方法，该方法的核心是：构造一对有关联的照相布局——二者具有相同的直穿强度和不同的散射强度，于是两种照相布局的成像图像之差△G就对应于它们的散射之差△X，其中前者可以用实验测量得到而后者可以用蒙特卡罗模拟得到。我们对三组客体模型进行了闪光照相实验和蒙特卡罗数值模拟，发现每一种客体模型下的△G与△X的分布形状都非常相似，并且具有几乎一致的比例系数△G:△X≈4.95。这说明了我们的检验方法是有效的，同时也说明了蒙特卡罗的散射模拟结果是可信的。

摘要： 本文利用蒙卡方法，对开放和封闭两种几何条件下的γ全景参考辐射场中剂量分布情况进行模拟计算，并对辐射场中散射辐射情况进行研究。将封闭几何条件下的计算结果与实验数据比较后建立并完善一套计算全景γ参考辐射场中散射辐射问题的蒙卡方法，这种方法能够精确计算出辐射场中不同物体(如：地面、墙壁、空气等)的散射贡献；有利于在不具备实验条件下解决光子辐射场的参考值定值问题。另外，散射辐射成分研究也对实验室内全景结构参考辐射场的设计建造有重要的指导作用。

摘要： 文中对典型条件下聚变等离子体（DD，DT）中热电子的射程岐离和散射进行了分析。结果表明，射程岐离和散射随射程增加近似呈直线增加；射程岐离和散射大小与质量有一定关系。在单能粒子入射下，散射是计算的结果误差的组要来源，这误差在5%以下，绝对数在数十兆安培。使得最低入射束流的电子完全沉积在热斑中的聚焦角度，在边沿点火中，氘等离子体中为20.64°C，氘氚等离子体中为21.8°C；在中心加热中，氘等离子体中为16.36°C，氘氚等离子体中为17.6 °C，在技术上相对易于实现。

摘要： 为得到物面光强分布均匀、能量尽量大的部分相干Xecl准分子激光前端种子光，本文采用放大自发辐射(ASE)法和散射法开展了前端平滑实验研究。首先，基于一台窄脉冲XeCl准分子激光器，研究了种子光的物面光斑均匀性、能量和发散角随光束口径及物面位置的变化规律。然后，分析了影响种子光参数的因素。最后．进行了验证实验。实验结果显示：ASE法种子光物面光斑不均匀性最小为2．01％，能量为微焦量级。但发散角在水平和竖直方向有较大差别;散射法种子光物面光斑不均匀性最小为1．54％，能量为百纳焦量级，发散角为5．5 mrad。衍射极限倍数处于14～37可调。前端泵浦腔尺寸和入射激光能量、散射板上光斑大小、收集透镜焦距分别是影响两种种子光参数的重要因素。经初级放大器放大后，光束物面光斑不均匀性为2．04％，能量达到8．0mJ，满足高功率XeCl准分子激光角多路系统建设需求。

摘要： 增强燃料与空气的混合对于提高超燃冲压发动机燃烧室性能有着至关重要的作用。本文利用直连式实验台对单孔、九孔、V型、W型四种气动斜坡喷嘴在增强射流和来流混合的方面进行了研究，得到了喷射下游从流场中心到壁面的浓度分布数据，另外，还利用散射技术得到了较为清楚的流场图像，有利于分析气动斜坡流场，寻求最优的喷嘴设计和布局，并为发动机设计提供依据。

摘要： 曝光参数是保证锥束CT图像质量的重要条件，为了快速得到较满意的曝光参数，本文提出了一种曝光参数快速获取与优化方法。该方法根据不同的零件类型需要，预先取得背景空白区域处的曝光信息，建立了曝光参数表，并依据此表搜索得到扫描零件的曝光参数，然后根据射束硬化、散射和对比度的要求进行相应的优化，最终得到合理的曝光参数。实验证明，本文的方法易于实现，并能快速有效地得到优化的曝光参数。

摘要： @@虚拟海洋环境的建模与绘制在电脑游戏、影视特效、航海驾驶、海洋勘测、灾害救援等方面都有着重要的应用价值。海水的仿真包括海浪及水下场景，目前国内外的研究者对于海浪及海面环境的模拟研究得较多，而对于海底环境的仿真研究还较少。

摘要： @@虚拟海洋环境的建模与绘制在电脑游戏、影视特效、航海驾驶、海洋勘测、灾害救援等方面都有着重要的应用价值。海水的仿真包括海浪及水下场景，目前国内外的研究者对于海浪及海面环境的模拟研究得较多，而对于海底环境的仿真研究还较少。

摘要： @@虚拟海洋环境的建模与绘制在电脑游戏、影视特效、航海驾驶、海洋勘测、灾害救援等方面都有着重要的应用价值。海水的仿真包括海浪及水下场景，目前国内外的研究者对于海浪及海面环境的模拟研究得较多，而对于海底环境的仿真研究还较少。

摘要： @@虚拟海洋环境的建模与绘制在电脑游戏、影视特效、航海驾驶、海洋勘测、灾害救援等方面都有着重要的应用价值。海水的仿真包括海浪及水下场景，目前国内外的研究者对于海浪及海面环境的模拟研究得较多，而对于海底环境的仿真研究还较少。

摘要： 本发明提供一种可以提高各向异性光散射材料短轴散射方向散射角的方法，其特征在于该光散射材料的基体和第一散射体均是透明聚合物，并且通过在聚合物散射体中引入粒径更小的粒子作为第二散射体，形成一种类“复眼”结构的复合散射体，第一散射体为“大眼”，第二散射体为“小眼”。通过对聚合物熔体拉伸力场的控制，调控“大眼”散射体在基体中的取向变形，从而实现各向异性；“小眼”散射体选择性分布在“大眼”散射体中或者“大眼”散射体与基体的界面处，通过类“复眼”散射体的多重散射作用提高短轴散射方向的散射角。

摘要： 本发明提供一种光散射片，所述光散射片包括光转化层，其中根据本发明的光转化层包括：含有结晶部分的聚合物；和含有分散在所述聚合物的结晶部分中的量子点的粒子，并且最长方向定义为X轴，在平面方向上与所述X轴垂直的方向定义为Y轴，在厚度方向上与所述X轴和所述Y轴垂直的方向定义为Z轴，所述粒子的尺寸在所述X轴上为0.1μm至50μm，在所述Y轴上为0.1μm至50μm，在所述Z轴方向上为0.1μm至50μm。本发明提供光散射片，包括该光散射片的电子器件以及制备该光散射片的方法。

摘要： 在不同的实施例中提出一种用于制造用于电磁辐射的散射层(106)的方法，其中该方法具有：将散射中心(306)施加到载体(102，104)上；将玻璃(312)施加到散射中心(306)上；和将玻璃(312)液化，使得液化的玻璃(312)的一部分在散射中心(306)之间朝向载体(302)的表面流动，使得液化的玻璃(312)的一部分仍保留在散射中心(306)上方。

摘要： 本发明提供一种转印薄膜，在用于反射型液晶显示装置等的光散射反射板上可以非常简单且廉价地制造具有适当光扩散性能的光散射层。在支撑体上依次设置赋予凹凸的脱模层、透明树脂层而形成的光散射层形成用转印薄膜的透明树脂层转印到粘附体表面，在粘附体表面上形成仿形脱模层表面形状的光散射层。或在支撑体上依次设置赋予凹凸的氧隔离层、感光性树脂层而形成的光散射层形成用转印薄膜的感光性树脂层和氧隔离层转印到粘附体表面，经过曝光、显影工序在粘附体表面上形成仿形氧隔离层的表面形状的光散射层。在这样形成的光散射层上设置金属薄膜得到光散射反射板。

摘要： 在所述方法中，使第一和第二波长λ1、λ2的光脉冲入射到散射光体积（SV）中并且测量由散射光体积中的前向散射产生的第一和第二散射辐射强度I1F、I2F。第二波长λ2大于第一波长λ1。由第一和第二散射辐射强度I1F、I2F求取第一商Q1以及将第一商Q1与第一和第二比较值F0、S0进行比较。第一比较值F0大于第二比较值S0。如果第一商Q1位于第一和第二比较值F0、S0之间，则使第二波长λ2的光脉冲入射到散射光体积中并且测量由散射光体积中的背向散射产生的第三散射辐射强度I2R。然后由第一和第三散射辐射强度I1F、I2R求取第二商Q2以及将第二商Q2与第三比较值F进行比较。如果第二商Q2超出第三比较值F，则输出火灾警报（AL）。本发明此外涉及对应的两个散射光烟雾报警器（100）。

摘要： 在本发明的散射估计方法中，进行步骤S1(制作第一TOF投影数据)、步骤S4(non‑TOF散射估计算法)，并且进行步骤S2(制作第二TOF投影数据)、步骤S3(计算TOF方向的分配比率)，并进行步骤S5(计算TOF散射投影数据)。根据在散射线用的能量窗(低能量窗)中测量出的第二TOF投影数据求出分配比率，分配的对象是重构数据用的能量窗(普通的能量窗)中的non‑TOF散射投影数据，因此分配后的TOF散射投影数据作为重构数据用的能量窗(普通的能量窗)中的TOF散射投影数据而被近似地求出，从而能够准确地进行散射估计。

摘要： 本发明提供一种透明性和色彩再现性优异、并且亮度高、能够实现可鲜明地看到图像的反射型透明屏幕的透明光散射体。本发明的透明光散射体包含透明粘合剂和金属系微粒，其特征在于，金属系微粒的金属材料在测定波长550nm处的反射率R为50％以上，并且在测定波长450nm处的反射率R与在测定波长650nm处的反射率R之差的绝对值相对于在测定波长550nm处的反射率R，为25％以内，透明光散射体中的上述金属系微粒的平均二次粒径为100nm～2000nm。

摘要： 本发明属于光学测量技术领域，具体涉及一种基于散射板散射取样的全孔径背向散射光测量系统，该系统包括离轴抛物面型散射板和位于离轴抛物面型散射板焦点处的探头组，所述探头组包括两个能量测量单元、两个时间测量单元、两个光谱测量单元、一个标定探头单元和一个空间分布测量单元。本发明采用一个探头组直接对离轴抛物面型散射板的漫反射光进行测量，具体包括空间分布测量、光谱测量、时间测量、能量测量等，显著简化了取样和测量光路，克服了采用长焦聚焦镜的系统体积庞大的缺点，特别适合于多束激光合束打靶的情况，能够满足大规模激光驱动装置全孔径背向散射诊断的需求。

摘要： 本发明提供一种可以提高各向异性光散射材料短轴散射方向散射角的方法，其特征在于该光散射材料的基体和第一散射体均是透明聚合物，并且通过在聚合物散射体中引入粒径更小的粒子作为第二散射体，形成一种类“复眼”结构的复合散射体，第一散射体为“大眼”，第二散射体为“小眼”。通过对聚合物熔体拉伸力场的控制，调控“大眼”散射体在基体中的取向变形，从而实现各向异性；“小眼”散射体选择性分布在“大眼”散射体中或者“大眼”散射体与基体的界面处，通过类“复眼”散射体的多重散射作用提高短轴散射方向的散射角。

摘要： 本实用新型属于光学测量技术领域，具体涉及一种基于散射板散射取样的全孔径背向散射光测量系统，该系统包括离轴抛物面型散射板和位于离轴抛物面型散射板焦点处的探头组，所述探头组包括两个能量测量单元、两个时间测量单元、两个光谱测量单元、一个标定探头单元和一个空间分布测量单元。本实用新型采用一个探头组直接对离轴抛物面型散射板的漫反射光进行测量，具体包括空间分布测量、光谱测量、时间测量、能量测量等，显著简化了取样和测量光路，克服了采用长焦聚焦镜的系统体积庞大的缺点，特别适合于多束激光合束打靶的情况，能够满足大规模激光驱动装置全孔径背向散射诊断的需求。