流体模型
流体模型的相关文献在1985年到2023年内共计203篇,主要集中在无线电电子学、电信技术、物理学、电工技术
等领域,其中期刊论文153篇、会议论文25篇、专利文献209304篇;相关期刊100种,包括新课程(教研版)、东南大学学报(自然科学版)、电子科技大学学报等;
相关会议25种,包括第七届全国成矿理论与找矿方法学术讨论会、2015年中国地球科学联合学术年会、第一届“井冈山论坛”——现代混凝土生产施工技术交流研讨会等;流体模型的相关文献由528位作者贡献,包括郑殿春、屠彦、张冠军等。
流体模型—发文量
专利文献>
论文:209304篇
占比:99.92%
总计:209482篇
流体模型
-研究学者
- 郑殿春
- 屠彦
- 张冠军
- 廖成
- 杨兰兰
- 赵朋程
- 何寿杰
- 何锋
- 刘加平
- 刘建忠
- 刘纯亮
- 孙伟
- 张倩倩
- 徐秀丽
- 王文瑞
- 蒙林
- 顾亮
- O.埃尔茨亚斯
- S.德里克森
- Z.S.德威克
- Z.S.德维克
- 佟金
- 周江
- 哈静
- 张伏
- 朱士华
- 李庆
- 李永东
- 林文斌
- 王伟宗
- 王保平
- 穆海宝
- 赵大伟
- 赵文君
- 邵先军
- B.奥库尔
- E.丹尼斯
- K.古纳尔
- 丁宁
- 于建立
- 于新华
- 付宸聪
- 付诗禄
- 侯祥丽
- 倪昊禹
- 冯伟1
- 刘伟
- 刘兆良1
- 刘岩1
- 刘玉华
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刘道奇;
孙千涛;
刘龙;
钱凯;
靳昙昙;
王东伟;
李秀杰
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摘要:
针对花生脱壳后花生仁与花生壳分离不彻底的问题,设计出一款负压风机-筛网组合清选装置。对影响清选效果的因素进行全面分析,排除了影响其作业效果的不可控因素,同时对重复影响清选效果的因素进行了梳理和分析,确定了影响清选的主要因素:含水率、辊筒转速、风机转速,并根据样机设计了花生脱壳试验。为分析气流在清选室内的分布特性及对仁-壳分离的影响,优化负压风机工作参数,以Fluent为工具,建立清选室内流场仿真模型,对花生仁壳的运动状态进行模拟仿真分析。结果表明,花生仁、壳在流场里有高速吸出、悬停、下落3种状态;破碎后体积较小的碎壳在流场中的停留较为随机,停留时间较长;负压风机转速为1 150 r/min时,碎壳被吸出效果最好,花生仁不易被吸出,部分大壳被吸出。样机试验表明:花生壳吸出率随负压风机转速上升而增大,当转速为1 150 r/min时分选效果最好,花生仁干净度达98%。通过仿真分析及试验,得到了各因素对清选干净度影响的显著性与相关性,并得到了清选干净度最大的作业参数,为今后花生种子脱壳作业参数的确定提供参考。
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赵立芬;
哈静;
王非凡;
李庆;
何寿杰
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摘要:
本文利用流体模型对气压为266 Pa的氧气环境下空心阴极放电的放电特性及不同粒子的生成损耗机制进行了模拟研究.模型中包含11种粒子和48个反应.在该模拟条件下,周围阴极所对应的负辉区产生重叠,表明放电中存在较强的空心阴极效应.计算得到了不同带电粒子与活性粒子的密度分布.带电粒子密度主要位于放电单元中心区域,电子和负氧离子O^(-)是放电体系中主要的负电荷,其密度峰值分别达到5.0×10^(11)cm^(-3)和1.6×10^(11)cm^(-3);O_(2)^(+)是放电体系中主要的正电荷,其密度峰值为6.5×10^(11)cm^(-3).放电体系中同时存在丰富的活性氧粒子,并且其密度远高于带电粒子,按其密度高低依次为基态氧原子O、单重激发态氧分子O_(2)(a^(1)Δ_(g))、激发态氧原子O(^(1)D)、臭氧分子O_(3).对电子、O^(-)和O_(2)^(+)的生成和损耗的反应动力学过程进行了深入分析,同时给出了不同活性氧粒子的生成损耗路径概要图.结果表明各粒子之间存在一个复杂的相互耦合的过程,每一个反应在生成某种粒子的同时也在消耗相应的其他粒子,最终各种粒子密度达到一个动态平衡.
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曹英楠;
周扬;
戴宏杰;
朱瀚昆;
王洪霞;
马良;
张宇昊
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摘要:
圆苞车前子壳是膳食纤维的良好来源,对其形成的凝胶进行微观观察,并进行稳态剪切及动态振荡试验,以研究质量浓度、剪切力、pH、温度、盐对圆苞车前子壳胶(psyllium husk gum,PHG)流变特性的影响。扫描电镜及激光共聚焦显微镜结果显示,PHG的微观结构呈现带褶皱的片状,具有较多的不规则间隙和孔洞。流变测试结果表明,PHG是弱凝胶(G′>G″),也是具有低触变性的假塑性流体,具有较高的黏性,其流动曲线符合Herschel-Bulkley模型(r^(2)=0.997)。PHG的流变特性受不同加工条件的影响,具体表现为:质量浓度越高,凝胶结构越强;在pH 4.0~10.0范围内提高pH,可增加假塑性;PHG在温度5~85°C具有较好的热稳定性;盐离子的引入可以增加PHG的结构稳定性。试验结果和模型为PHG在食品工业中的研发提供理论基础,促进这一新食品原料的开发应用。
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艾飞;
刘志兵;
张远涛
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摘要:
大气压介质阻挡放电是应用中常用的放电形式,通常使用等离子体流体模型进行理论描述.本文针对大气压均匀介质阻挡放电每半个电压周期出现一次或多次电流脉冲的特性,基于机器学习方法构造一个全连接多层神经网络,采用误差反向传播算法,并设计了一个通用的隐藏层结构,将计算数据或实验数据作为训练集,借助于人工神经网络程序研究大气压介质阻挡放电的电流密度、电子密度、离子密度和电场强度等宏观与微观放电特性.通过分析计算结果可知,在给定合适训练集的条件下,构造的机器学习程序与流体模型能以近乎相同的计算精度(误差小于2%)来描述大气压介质阻挡放电等离子体性质,同时计算效率远高于求解流体模型,并能极大地拓展放电参数的遍历范围.本文的算例表明,将机器学习程序与现有的流体模型或动理学模型结合起来,将极大地提高大气压放电等离子体的模拟效率与效果,深化对放电等离子体的认识.
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齐兵;
田晓;
王静;
王屹山;
司金海;
汤洁
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摘要:
采用一维自洽耦合流体模型理论研究了射频(rf)/直流(dc)驱动大气压氩气(Ar)介质阻挡放电特性,仿真得到了不同直流电压下,射频最小维持放电电压变化情况、周期平均电子密度平均值随周期平均气体电压平均值变化情况、电子产生率及电子密度的时空分布.分析表明:直流电压通过改变介质表面电荷密度来影响气隙电压,从而控制放电过程.直流电压较小时放电被抑制,直流电压较大时放电得以恢复.随着直流电压的增大,射频最小维持放电电压振幅随之呈现先增大后减小的变化趋势.另外,当射频电压振幅高于最小维持放电电压振幅时,射频电源驱动与射频/直流驱动时的气隙电压相同,射频电源控制放电.进一步发现在α模式下,随着直流电压的增大,鞘层逐渐形成,电子产生区域从接地电极附近转变为两侧鞘层和主等离子体区边界处;在γ模式下,当射频电压振幅高于最小维持放电电压振幅时,电子产生和分布不受直流电压影响.
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吴健;
景龑;
韩文;
程珍珍;
杨彬;
孙利利;
王迪;
朱程鹏;
张勇;
耿明昕
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摘要:
与常规电离式传感器相比,碳纳米管三电极电离式气体传感器具有体积小、工作电压低的优势,对智能电网、泛在物联网的发展具有重要作用,但存在输出电流低、灵敏度低的缺点,需要从结构上对其进行优化.本文基于汤生放电原理,采用COMSOL Multiphysics多物理场直接耦合分析软件,建立了传感器二维等离子体放电流体仿真模型.研究得到了8种不同结构的传感器,在氮气背景中的静电场分布及传感器收集极平均电流密度.通过对比不同结构参数下的电场强度及电流密度值,得到了最优传感器结构.结合仿真结果,制备了8种优化结构的传感器进行实验验证,最优传感器结构具有最高的收集电流密度,与仿真结果一致,证明了本文提出的结构优化方法的可行性.基于最优结构,制作了100和120μm极间距的传感器,获得了NO/SO2两组分混合气体的敏感特性.与其他技术相比,最优传感器的灵敏度比现有技术高1—2个数量级,展示了三电极电离式碳纳米管传感器的应用潜力.
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李子坤;
徐秀丽;
岳德权
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摘要:
该文在M/M/c排队驱动系统中加入工作休假策略,研究了单重工作休假多服务台排队驱动的流体模型.利用拟生灭过程和矩阵几何解法得到驱动系统稳态队长分布.构建净输入率结构,导出流体模型的稳态联合分布函数满足的的矩阵微分方程组,进而利用Laplace-Stieltjes变换(LST)方法得到稳态下缓冲器库存量的空库概率及均值表达式.最后,给出模型在多信道无线Mesh网下的应用,通过数值例子展示参数变化对系统性能指标的影响.
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李亦非;
付宸聪;
刘伟;
蔡国飙;
王伟宗
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摘要:
微型射频离子推力器具有结构简单、工作寿命长、推力动态范围大、性能调节响应灵敏等特点,是国际微电推进领域的研究热点之一.射频离子推力器电离室内的感性耦合放电等离子体特性和推力器的性能密切相关.为此,文章建立了低气压、小尺寸微型射频离子推力器电离室内感性耦合等离子体流体模型,开展了电磁场、流场、化学反应浓度场的多物理场耦合仿真分析,并研究了等离子体放电特征参数随推进剂工质气压、放电吸收功率、射频频率以及线圈匝数等因素的变化规律.结果表明,推进剂工质气压、放电吸收功率是调节微型射频离子推力器性能的主要因素,该研究为综合调控微型射频离子推力器的工作性能奠定了良好的基础.
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王硕;
徐秀丽
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摘要:
在流体排队模型中,维护缓冲器和避免系统拥挤是人们关注的焦点.基于此目的,论文把阈值调控与可变服务率相结合,在完全可视情况下,具体研究了阈值调控的可变服务率流体模型.首先,讨论了流体的均衡止步策略.其次,研究了该模型单位时间内的社会收益,并通过数值例子分析了流体水平和阈值对单位时间内社会收益的影响.最后,得出入场费征收者的单位时间内总收入,并讨论了入场费征收者的总收入随阈值的变化情况.本文的结果将为流体排队模型的应用提供理论依据.
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李子坤;
徐秀丽
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摘要:
基于太阳能LED路灯照明控制系统的运行机制,本文构建并分析了同时具有休假和工作休假两种休假策略的M/M/c排队驱动的流体模型.运用拟生灭过程和矩阵几何解法导出驱动系统的稳态队长分布.建立流体模型净输入率结构,得到流体模型稳态联合分布函数满足的矩阵微分方程组,运用Lapalce-Stieltjes变换导出稳态下缓冲器中流体的空库概率及平均库存量.最后提出数值分析,分析参数变化对系统性能指标的影响.
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罗照华
- 《2015年中国地球科学联合学术年会》
| 2015年
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摘要:
攀枝花式铁矿床形成机制的认识迄今存在分歧,究其原因,该类矿床的形成与层状岩体有关,流行的层状岩体形成机制本身也由于岩浆物理过程的研究进展而受到质疑.解释攀枝花式铁矿成因的前提被认为是回答两个基本问题:(1)是岩浆分异产生了含矿流体还是含矿流体输入导致了强烈的岩浆分异作用?(2)矿浆是富含成矿金属的熔体还是富成矿金属流体的浓缩物?本文认为这两个问题可以用透岩浆流体过程整合解释,因而基于流体-岩浆相互作用分析,提出了一个岩浆型铁矿成因的透岩浆流体模型.该模型主要强调了岩浆成矿系统的物理过程,并据此提出:巨量含矿流体输入导致了岩浆强烈分异作用,而不是相反;矿浆的前身是富含成矿金属的流体,而不是熔体;Fe-Ti氧化物珠滴的存在使流体-熔体不混合而不是不混溶的标志。但是仍需要大量工作对该模型的各个部分进行详细化学标定。
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俞建阳;
陈浮;
刘华坪;
徐迪孟
- 《2013年中国工程热物理学会热机气动热力学学术年会》
| 2013年
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摘要:
本文采用流体模型数值研究了介质阻挡放电与流动的耦合作用,详细分析了各种带电粒子和电场力的分布特性及其对流场的影响,揭示了等离子体温升效应对诱导流场的作用.结果表明:采用流体模型可以更为深入和准确地探讨介质阻挡放电等离子体流动控制的作用机理;等离子体激励器对流体的总体作用效果为在裸露电极附近“推动”气流远离电极表面,而后在绝缘介质表面则将其“吸向”壁面;同时等离子作用下电极附近的气体最大温升为10.5°C.
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Liao Cheng;
廖成;
Zhao Pengcheng;
赵朋程
- 《2013年全国微波毫米波会议》
| 2013年
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摘要:
将电子流体力学方程与麦克斯韦方程相结合,建立起高功率微波气体击穿的流体模型.在该模型中,电子能量分布函数常被假设为麦克斯韦形式,此假设可能给模拟结果带来较大的误差.笔者将求解玻尔兹曼方程得到的非平衡电子能量分布函数引入到流体模型,对高功率微波在氩气和空气中的传播特性进行研究.基于流体模型方程的特点,采用时域有限差分方法对其求解.数值模拟表明,由非平衡电子能量分布函数得到的击穿时间与粒子模拟结果吻合得很好,而当平均电子能量较低时,麦克斯韦分布函数的高能尾部导致了较短的击穿时间.最后,将基于非平衡电子能量分布函数得到的空气击穿阈值与实验结果进行对比,发现两者基本符合.
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HA Jing;
哈静;
GU Yan-xia;
谷延霞;
LIU Li-fang;
刘立芳
- 《中国物理学会第十八届全国静电学术年会》
| 2013年
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摘要:
为了揭示微空心阴极放电的放电机理,利用流体模型研究了矩形微空心阴极放电的时间和空间分布特性.在氩气环境下计算得到了压强为100Torr时电流、电势、电场和带电粒子密度等随时间的发展变化.结果表明,整个放电过程分为四个阶段:预放电阶段,电场由轴向向径向转换的阶段,电流缓慢增长向空心阴极效应阶段过渡阶段和稳态放电阶段.稳态放电时出现明显的空心阴极效应:阴极位降区存在很高的径向电场和较高的电子平均能量:而在负辉区径向电场很弱,电子平均能量较低:电子和离子密度峰值出现在负辉区,二者数值基本相等,而在阴极位降区离子密度远高于电子密度.
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刘建忠;
孙伟;
张倩倩;
刘加平
- 《中国硅酸盐学会2013年混凝土与水泥制品学术讨论会》
| 2013年
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摘要:
选择合理的流体模型是研究水泥基复合材料流变特征和工作性能的首要关键问题.本文测试了不同胶凝体系的低水胶比水泥基复合材料的流变 曲线,分析其适用的流变模型.结果表明:低水胶比水泥基复合材料表现出典型的胀流型流体特性,水胶比越低,特征越明显;Bingham模型不能准确表征低水胶比水泥基复合材料的流变特性,采用Herschel-Bulkley模型更为适宜.
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赵朋程;
廖成;
朱连燕;
唐丽娟;
吴彦良;
夏小勇
- 《2013年全国微波毫米波会议》
| 2013年
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摘要:
在充分考虑SF6比例对电离参数的影响下,用流体模型对高功率微波脉冲与空气-SF6混合气体的相互作用进行了研究.模拟结果表明,当SF6比例增加时,压强越高,击穿阈值增加越明显.增加少量的SF6到空气中可以显著地提高击穿阈值.空气击穿产生的电子密度较高,导致了透射脉冲的衰减幅度随时间的推移而逐渐增大和脉冲长度被缩短;空气-SF6混合气体或SF6击穿产生的电子密度较低,导致了各个时刻的衰减幅度相近和脉冲长度的变化很小.
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