复折射率

摘要： 采用椭偏法测量了拓扑绝缘体Bi2Te3单晶的复折射率.运用经典的德鲁德和托克-洛伦兹模型分别对拓扑绝缘体表面态和体态进行拟合,获得了其折射率和消光系数,并分析了色散曲线的变化规律.结果 表明:Bi2 T e3拓扑绝缘体的体态具有类半导体特性(含带隙),折射率在近红外波段可达7以上;表面态具有类金属特性,厚度约为2.52 nm.

摘要： 基于成都市2017年10～12月WS600一体式气象站、AURORA-3000积分浊度计、AE-31黑碳仪以及GRIMM180环境颗粒物监测仪的地面逐时观测数据,结合Mie散射理论数值改进算法与免疫进化算法反演了550rnm波长处干气溶胶复折射率(DACRI)的实部(nre和虚部(ni).通过分析DACRI反演结果与颗粒物质量浓度之比(BC/PM1,BC/PM2.5, BC/PM10,PM1/PM2.5, PM1/PM10和PM2.5/PM10)之间的相关性,利用逐步线性回归方法分别构建了nre和ni的参数化方案.nre和ni的参数化方案拟合值与实测值之间的相关系数(R)分别为0.54和0.85 (P＜0.0001),平均相对误差(MRE)分别为2.31％和15.18％.此外,利用该参数化方案计算的DACRI模拟了一次灰霾演化过程中干气溶胶的散射系数bsp和吸收系数bap,其模拟值与实测值之间的相关系数分别为0.98和0.91 (P＜0.0001),平均相对误差分别为7.43％和14.97％.

摘要： 石墨烯是一种新型二维纳米碳材料,在红外干扰方面具有很大的潜在应用价值,其红外消光特性值得深入研究.文中利用红外椭偏仪测量了石墨烯压片在红外波段的椭偏参数,计算得到其红外波段的复折射率,采用离散偶极近似(DDA)方法计算了石墨烯在2～14 μm波段的效率因子、消光系数与入射波长、粒子直径和厚度的关系.计算结果表明,石墨烯在2～14 μm波段具有优异的红外消光性能,其消光性能主要取决于材料的吸收性能,吸收作用大于散射作用,同时粒子对近、中红外辐射的消光性能明显好于远红外波段;消光效率因子和消光系数随波长增加逐渐减小;消光效率因子随粒子直径的增加而增大,近、中红外波段的消光系数大于远红外波段,其中直径0.25～1 μm粒子的消光系数最大,直径1～4 μm粒子的消光系数随直径增加逐渐减小,直径大于4μm的粒子对各波段红外的消光能力受粒度变化的影响很小;消光效率因子随粒子片层厚度的增加逐渐增大,近、中红外波段的消光系数随厚度的增加有所减小,而远红外波段的消光系数受粒子厚度变化影响不大.

摘要： 将气溶胶复折射率(Aerosol Complex Refractive Index,ACRI)和气溶胶粒径吸湿增长因子(Growth Factor,Gf(RH))参数化方案进行耦合,提出了一种基于Mie散射模型的大气能见度数值改进算法.并利用成都市2017年10～12月WS600一体式气象站、AURORA-3000积分浊度计、AE-31黑碳仪以及GRIMM 180环境颗粒物监测仪分别观测获得的相对湿度(RH),干气溶胶散射系数(bsp),干气溶胶吸收系数(bsp),气溶胶质量浓度(PM10,PM2.5,PM1)及其数浓度粒径分布(N[r(RH)])的地面逐时观测资料,通过与两种能见度计算模型(经验参数的Mie散射模型和统计模型)在不同能见度区间(＜2km,2～5kmn,5～10km,＞10km)模拟结果的对比分析,评估了该改进算法的适用性.结果 表明:三种能见度计算方法均能较好地模拟出能见度的变化特征;改进算法通过本地化参数化方案更准确地估计出DACRI和Gf(RH),从而可更准确地模拟出四类能见度区间,对应模拟值与实测值的相关系数(R)分别为0.62,0.90,0.89,0.93,平均相对误差(MRE)分别为9.86％,10.39％,9.94％,14.06％.

摘要： 针对使用透射式测量系统难以提取太赫兹波段高吸收样品电磁参数的难题,采用反射式时域光谱系统分别测量了极性液体和非极性液体的时域光谱.通过时域有限积分算法对太赫兹波在样品中的传播特性进行建模,并使用高斯混合模型重新构建反射光谱,从噪声中恢复了原始的太赫兹时域信号,解决了反射式系统信号易受干扰导致的电磁参数发生伪波动的问题.实验结果表明,使用恢复信号计算得到的水和液体石蜡在0.4 THz～2 THz波段的折射率和消光系数,与使用原始信号计算得到的结果相比,有效地消除了波动现象,去趋势波动分析( detrended fluctuation analysis, DFA)标度指数较之原始信号计算值分别上升了7%、 3%、 29%、 31%,验证了该方法的有效性和正确性.

摘要： 为了研制出具有高屏蔽效果的红外烟幕,根据烟幕的红外辐射透过率算法、目标物和背景的红外辐射模型和导引探头信噪比的算法,通过Matlab编程算出了烟幕透过率和导引探头信噪比(signal-to-noise ratio,SNR)与烟幕各参数的关系,当烟幕的复折射率m=1.30-1.5i时,SNR随烟幕粒子半价r、烟幕颗粒质量密度ρ的增加成指数增加,SNR随烟幕厚度l、烟幕浓度c的增加成指数衰减的关系。并通过辐射理论算出了目标物和背景的红外辐射,得出了导引探头信噪比与有效辐射度之间的关系。为今后红外烟幕的研制提交数据参考。

摘要： 材料的复折射率是计算偏振度时不可缺少的物理参数.由于直接测量复折射率较为困难,在现有的粗糙表面偏振双向反射分布函数(polarized Bidirectional Reflectance Distribution Function,pBRDF)的基础上,推导了材料的偏振反射率表达式,提出了入射光线为线性偏振时材料表面参数的反演方法,提高了复折射率计算的适用性.反演结果与文献中参考值的对比表明,该反演方法具有较高的可靠性.

摘要： 开展一系列甲苯/NOx光氧化烟雾箱模拟实验,研究大气环境中氨对二次有机气溶胶(SOA)光学特性的影响.采用特氟龙膜作为烟雾箱的反应腔材料,实验过程中同时检测颗粒的粒径分布、光学参数和质谱信息.讨论不同氨体积分数对甲苯光氧化生成SOA的消光截面、复折射率及粒径等参数的变化特征.研究发现,上述实验中SOA的消光作用均以散射为主;随着粒径的增大,消光截面呈指数增大,复折射率则先增大后减小.与低湿无氨环境相比,增湿或加氨均导致SOA中元素O和C物质的量之比增大、复折射率增大;高湿加氨条件下,SOA的粒径明显减小、颗粒数密度急剧增大、SOA中元素O和C的物质的量之比、元素N和C的物质的量之比均增大.

摘要： 提出一种棱镜耦合布儒斯特角双循环算法,实现了对液体复折射率的精确测量.使用p线偏振光入射到等腰棱镜底面与待测液体样品的界面上,逐步旋转棱镜,得到样品总光强反射率随入射角变化的关系曲线;基于菲涅尔公式及布儒斯特定律,分析了棱镜测量液体复折射率的基本原理,采取双循环拟合算法,求得样品折射率及消光系数;搭建了相应的实验系统,测量了印度墨水、脂肪乳溶液和二碘甲烷匹配液等样品的复折射率,也得到了印度墨水和脂肪乳溶液的折射率、消光系数随样品浓度变化的实验曲线.结果表明:测量液体折射率及消光系数的精度分别为0.0002和0.0001,具有较高的测量准确度及稳定性,测量液体折射率的范围不受棱镜折射率的限制.

摘要： 大气气溶胶在地球辐射平衡和影响公众健康方面发挥着重要作用。准确测量得到气溶胶的复折射率对建立气溶胶辐射模型是至关重要的。本文提出了一种基于单颗粒偏振测量来快速反演得到悬浮颗粒物的复折射率的新方法.通过同时获得单颗粒物散射的多个角度的多个偏振参量和利用动力学粒径谱仪获得颗粒物的粒径分布,结合概率平均Mie散射理论迭代获得颗粒物的复折射率.对斯托克斯矢量的概率平均可消除由于粒径差异带来的信号震荡影响,同时发现该平均斯托克斯矢量跟复折射率满足一定的单调关系,该特性可用来唯一确定颗粒物的复折射率.对标准样品的实验测量和反演结果表明该方法具有较高的准确性和稳定性.该技术有望发展为一种快速在线测量颗粒物复折射率,识别大气颗粒物成分的新方法.

摘要： 本文采用FTIR光谱辐射计测量了金属Zr,Mo在高温状态下的辐射,通过基于Frsnel函数的优化算法,得到了Zr,Mo在红外波段的复折射率n-jx,实部n的最大估计误差约为6％,x(消光系数)的最大估计误差约为5％。高温的测量采用了实验室的专利紫外光子测温法。

摘要： 颗粒材料的光学常数(复折射率）是决定颗粒辐射特性的基本物性参数。本文提出一种基于Mie理论、lambert-beer透射定律及简化kramers-kronig关系的反演颗粒光学常数方法，并利用Matlab软件编程进行计算。

摘要： 本文基于完整的辐射传输方程，结合T矩阵法和K-K关系式，建立反演非规则粒子系光学常数(复折射率）的理论模型。首先以椭球粒子为例，分析了非规则粒子光学常数反演模型的适用范围，重点分析了不同尺度参数下椭球粒子的单值性和多值性区间；然后以煤灰粒子为例，采用MC 法进行正问题计算，所得的光谱透射率作为“实验测量值”，采用本文模型进行反演，得到很好的反演结果，充分说明了本文所建立的反演模型的可行性，同时分析了测量误差对实验结果的影响。

摘要： 本文采用蒙特卡洛方法对颗粒材料的辐射光谱进行模拟计算。根据颗粒的复折射率，运用Mie理论计算出了颗粒系的辐射参数，如吸收系数、散射系数和不对称因子，将这些辐射参数作为蒙特卡洛模拟的入口参数得到了颗粒系的辐射光谱。通过对十种颗粒材料辐射光谱的计算，认为铁系化合物和氧化亚铜具有低透射高吸收的性能，与文献的结论相符，该方法对气溶胶隐身材料的选取具有指导意义。

摘要： 在红外辐射领域中,复折射率作为一个很重要的参数,却很难直接得到.目前很多研究都是通过反演计算来获得其数值,而这个过程往往很繁琐.神经网络是一个具有高度非线性映射能力的计算模型,在数值预测方面,它不需预先确定样本的数学模型,仅通过学习样本数据即可进行预测。这样,若用它来代替复折射率的反演过程就会很有意义。本文在选取合适计算模型的基础上,探讨了用神经网络进行复折射率预测的可行性,并作了一些分析和讨论。

摘要： 基于光线跟踪法研究了玻璃-半透明液体-玻璃三层平板透射特性，给出了获取夹层内液体透射比模型。分析了透射法测量液体热辐射物性的双厚度模型的单值性和多值性条件，给出了其适用范围。以庚烷热辐射物性测量为例，采用正问题模型计算透射比并作为"测量值"，利用双厚度模型反演n、k。结果表明在一定n、k的范围内双厚度模型反演误差较小，且利用其反演庚烷的n、k与文献实验数据吻合较好，同时分析了测量误差对反演的影响。

摘要： 基于光线跟踪法研究了玻璃-半透明液体-玻璃三层平板透射特性，给出了获取夹层内液体透射比模型。分析了透射法测量液体热辐射物性的双厚度模型的单值性和多值性条件，给出了其适用范围。以庚烷热辐射物性测量为例，采用正问题模型计算透射比并作为"测量值"，利用双厚度模型反演n、k。结果表明在一定n、k的范围内双厚度模型反演误差较小，且利用其反演庚烷的n、k与文献实验数据吻合较好，同时分析了测量误差对反演的影响。

摘要： 基于光线跟踪法研究了玻璃-半透明液体-玻璃三层平板透射特性，给出了获取夹层内液体透射比模型。分析了透射法测量液体热辐射物性的双厚度模型的单值性和多值性条件，给出了其适用范围。以庚烷热辐射物性测量为例，采用正问题模型计算透射比并作为"测量值"，利用双厚度模型反演n、k。结果表明在一定n、k的范围内双厚度模型反演误差较小，且利用其反演庚烷的n、k与文献实验数据吻合较好，同时分析了测量误差对反演的影响。

摘要： 本发明的氟化镁颗粒是含有至少一个氟化镁微粒的氟化镁颗粒，所述至少一个氟化镁微粒的每个都具有对被承载体进行承载的细孔。而且，所述至少一个氟化镁微粒是多个微粒，所述多个微粒中彼此相邻的微粒之间存在粒界空隙状细孔，粒界空隙状细孔是对所述被承载体进行承载的间隙。

摘要： 本发明的氟化镁颗粒是含有至少一个氟化镁微粒的氟化镁颗粒，所述至少一个氟化镁微粒的每个都具有对被承载体进行承载的细孔。而且，所述至少一个氟化镁微粒是多个微粒，所述多个微粒中彼此相邻的微粒之间存在粒界空隙状细孔，粒界空隙状细孔是对所述被承载体进行承载的间隙。

摘要： 本发明涉及一种基于实折射角法的吸收性介质的复折射率测量方法，具体包括以下步骤：步骤S1：一均匀光波作为入射光由空气垂直入射到顶角为的尖劈形的吸收性介质的一垂直边界面上；步骤S2：所述入射光经所述吸收性介质的一斜边界面发生折射，建立实折射角和吸收性介质复折射率的关系：步骤S3：将所述均匀光由所述垂直边界面垂直入射顶角分别为，的尖劈形的吸收性介质，分别测量经吸收性介质的斜边界面折射之后的实折射角，；步骤S4：结合所述步骤S2中建立的实折射角和吸收性介质复折射率的关系，并根据所述步骤S3测量的实折射角，计算出吸收性介质的复折射率的实部和虚部。该方法采用的光路简单，计算结果可靠性高，做成仪器成本低廉。

摘要： 一种基于反射率谱反演粗糙面复折射率的方法，利用傅里叶光谱仪，测量三种以上不同粗糙表面的样片反射率谱；利用远红外椭偏仪，测量抛光定标板的复折射率精确解；利用遗传算法计算粗糙样片的表面均方根高度；结合菲涅尔反射系数的基尔霍夫近似，获得均方根高度的平方与反射率自然对数的线性关系；使用最小二乘法，数值计算光滑表面的反射率谱，与抛光定标板的反射率谱相吻合。以椭偏仪测量的复折射率作为实验初值，采用KK理论，根据光滑表面的反射率谱反演材料的复折射率，反演结果与椭偏仪测量结果吻合。该方法适用于表面粗糙样片的复折射率提取，测量范围宽，克服了实验系统操作复杂，测量频点有限以及样片工艺严格等缺点。

摘要： 本发明公开了一种基于太赫兹频段测量样品复折射率的方法和装置，涉及激光技术领域。其中，该方法包括：根据太赫兹脉冲在样品表面的反射信号和在金属镜表面的反射信号确定样品复反射率的测量值；根据反射率计算模型确定样品复反射率的模型估计值，并根据所述复反射率的测量值和所述复反射率的模型估计值构建代价函数；其中，所述反射率计算模型考虑了所述金属镜复折射率对参考信号的影响以及测量过程中的相位误差，所述样品复反射率的模型估计值基于多个参数表示；对所述代价函数进行优化求解，并根据优化求解结果确定所述样品的复折射率。通过以上步骤，能够精确确定样品的复折射率，尤其适用于高反射率材料的复折射率测量。

摘要： 本发明涉及一种基于实折射角法的吸收性介质的复折射率测量方法，具体包括以下步骤：步骤S1：一均匀光波作为入射光由空气垂直入射到顶角为的尖劈形的吸收性介质的一垂直边界面上；步骤S2：所述入射光经所述吸收性介质的一斜边界面发生折射，建立实折射角和吸收性介质复折射率的关系：步骤S3：将所述均匀光由所述垂直边界面垂直入射顶角分别为，的尖劈形的吸收性介质，分别测量经吸收性介质的斜边界面折射之后的实折射角，；步骤S4：结合所述步骤S2中建立的实折射角和吸收性介质复折射率的关系，并根据所述步骤S3测量的实折射角，计算出吸收性介质的复折射率的实部和虚部。该方法采用的光路简单，计算结果可靠性高，做成仪器成本低廉。

摘要： 一种基于反射率谱反演粗糙面复折射率的方法，利用傅里叶光谱仪，测量三种以上不同粗糙表面的样片反射率谱；利用远红外椭偏仪，测量抛光定标板的复折射率精确解；利用遗传算法计算粗糙样片的表面均方根高度；结合菲涅尔反射系数的基尔霍夫近似，获得均方根高度的平方与反射率自然对数的线性关系；使用最小二乘法，数值计算光滑表面的反射率谱，与抛光定标板的反射率谱相吻合。以椭偏仪测量的复折射率作为实验初值，采用KK理论，根据光滑表面的反射率谱反演材料的复折射率，反演结果与椭偏仪测量结果吻合。该方法适用于表面粗糙样片的复折射率提取，测量范围宽，克服了实验系统操作复杂，测量频点有限以及样片工艺严格等缺点。

摘要： 本发明公开了一种测量二维材料复折射率的方法，通过基于角度扫描的表面等离子体共振全息显微术高灵敏度测量二维材料复折射率参量。位于金属表面近场区域二维材料的复折射率参量，决定了表面等离子体共振过程中反射相移随处于激发角附近激发光入射角变化的共振曲线，其中复折射率的实部决定了共振曲线的位置，虚部决定了共振曲线的斜率。利用二次曝光数字全息干涉术测量不同入射角下的反射光波相位值，可实现二维材料样品复折射率参量的高灵敏度测量。

摘要： 提供显微镜系统、试样的观察方法、试样的膜厚的校正方法、试样的复折射率的计算方法。抑制悬臂与试样发生碰撞那样的麻烦。显微镜系统(100)具有：探针单元(40)，其具有悬臂(43)：照相机(15)；照相机位置微调机构(17)，其为了调整照相机相对于试样(S)的位置，对该照相机进行驱动；以及计算机(30)，其控制照相机位置微调机构而使照相机移动，使得照相机(15)的焦点对准于悬臂(43)的背面或试样的表面。计算机根据使照相机的位置从使照相机(15)的焦点对准于悬臂(43)的背面的位置起移动到使照相机(15)的位置对准于试样(S)的表面的位置时的照相机(15)的移动距离(Δz’)来计算从悬臂(43)到试样(S)的表面的距离(Δz)。

摘要： 本实用新型提出复折射率测量装置，所述测量装置包括样品承台和激光发射台；所述激光发射台位于样品承台一旁侧处且以杆件与样品承台铰接；激光发射台上设有光输出方向朝向样品承台的激光发射器；样品承台另一旁侧处设有与计算模块相连的光学探测器；激光发射器发射的激光从样品承台处的样品透射后，在光学探测器的传感面处形成可被光学探测器检测的激光光斑；本实用新型结构简单，易于使用。