基于磷酸盐的激光玻璃中的稀土离子发射带宽的增宽

摘要

本发明涉及基于磷酸盐的激光玻璃中的稀土离子发射带宽的增宽，具体公开了基于磷酸盐的玻璃作为固态激光增益介质的用途，特别地，本发明涉及增宽在基于磷酸盐的玻璃组合物中用作激光离子的稀土离子的发射带宽，其中认为通过杂化玻璃网络实现了发射带宽的增宽。

说明书

技术领域

本发明涉及基于磷酸盐的玻璃作为固态激光增益介质的用途。特 别地，本发明涉及增宽在基于磷酸盐的玻璃组合物中用作激光离子的 稀土离子的发射带宽。认为通过杂化玻璃网络实现了发射带宽的增宽。

背景技术

众所周知磷酸盐激光玻璃用作高平均功率且高峰值能量的激光器 系统的基质。参考例如Payne等人(US 5,663,972)，其公开了被描述 为具有宽发射带宽的Nd掺杂的磷酸盐激光玻璃的用途。Hayden等人 (US 5,526,369)也公开了Nd掺杂的磷酸盐激光玻璃。在这种情况下， 据称所述激光玻璃理想地具有窄发射带宽(小于26nm)以便改进提取 效率。在这种典型类型的激光器中，与发射带宽相比，激光器的发射 较窄，且因此在超出所述窄带宽的波长(激光器在该波长下操作)之 外的发射光实际上被浪费了。为此，希望有窄的发射带宽。

固态激光器的一个一般趋势是使高能激光器具有较短的脉冲宽 度，其使脉冲中的功率达到很高的数值。例如，具有10纳秒脉冲宽度 的10,000焦耳激光器发射1TW(1TW＝10000J/10纳秒)的功率。然而， 对于使用极短脉冲(＜100飞秒脉冲或更短)的高峰值功率激光器来说， 由已知磷酸盐激光玻璃提供的发射带宽与所需要的发射带宽相比太 窄。为了解决这个问题，使用所谓的“混合”激光玻璃激光器设计。串联 使用磷酸盐玻璃和硅酸盐玻璃以实现当前拍瓦激光器系统所需的总带 宽。但是，使用混合玻璃的技术对于将来的艾瓦激光器系统是不够的。 在有或没有串联使用的硅酸盐玻璃的情况下，都将需要新的宽带磷酸 盐玻璃。

在“Terrawatt to pettawatt subpicosecond lasers”，M.D.Perry和G. Mourou，Science，264卷，917～924页(1994)中描述了使用具有较短脉冲 宽度的高能激光器的趋向。这些激光器使用被称为啁啾脉冲放大 (Chirped Pulse Amplification，CPA)的技术来产生极短激光脉冲。为 了有效工作，该技术需要具有尽可能大的发射带宽的增益介质。在表1 中，M.D.Perry和G.Mourou描述了一些典型的固态激光器系统的发射 带宽以及脉冲宽度和理论峰值。

一方面，此处公开的玻璃适于实现小于100飞秒的脉冲宽度和大于 100kJ的输出能量。

缩短脉冲的关键之处在于对于激光跃迁获得具有宽发射带宽的增 益材料。发射带宽与脉冲宽度之间的关系为：带宽×脉冲持续时间≥ 0.44。显然，为了实现更短的脉冲持续时间，希望确定具有宽的发射带 宽的玻璃。

过渡金属掺杂的晶体提供宽的发射带宽。例如，在Laser Focus  World，2008年4月，第19～20页中描述的Hercules激光器使用Ti掺杂的 蓝宝石晶体。

制造超短脉冲宽度激光器的另一方法是使用稀土掺杂的玻璃。这 类玻璃优于晶体的优势包括成本低、可用能量高(因为能够以高光学 品质的大尺寸制造玻璃，而Ti掺杂的蓝宝石在尺寸上受限)，且可以实 施较简单的设计，因为玻璃方法可以由闪光灯泵浦(Ti掺杂的蓝宝石短 脉冲激光器由玻璃激光器泵浦，所述玻璃激光器又由闪光灯泵浦，因 此玻璃方法不需要首先构造泵浦激光器)。

USP 5,663,972评价了宽带玻璃的适用性。该公开导致生成了由 Schott North America，Inc出售的磷酸盐玻璃APG-2。APG-2提供了得到 短脉冲激光器的可能性。然而，难以以高产率制造APG-2，且仍然需要 具有更大发射带宽的材料。

具有宽的发射带宽的其它可用的商业玻璃为磷酸盐玻璃APG-1， 其也由Schott North America，Inc销售。为此，在开发新的宽带增益材料 期间，APG-1玻璃可以充当对比例。另外，也可以将商业玻璃IOG-1， 具有窄的带宽发射曲线的常规磷酸盐玻璃用于比较的目的。用Nd和/或 Yb掺杂的APG-1、APG-2和IOG-1为由Schott North America，Inc出售的 商业激光玻璃。

关于激光离子，本发明人确定Yb具有比Nd宽的发射带宽，且因此， 其可能是在艾瓦激光器中的最佳激光离子。还发现，例如，加入Yb降 低了本发明的玻璃的非线性折射率(参考实施例1/Yb至17/Yb和相应实 施例1/Nd至17/Nd，其中与Nd相比，在具有Yb的所有17个实施例中，非 线性折射率降低)，且降低了本发明的玻璃的线性热膨胀系数(参考 实施例1/Yb至17/Yb和相应实施例1/Nd至17/Nd，其中与Nd相比，在具 有Yb的17个实施例中的15个之中，线性热膨胀系数降低)。同样，本 发明还涉及通过用Yb代替至少一些Nd和任选用Yb进一步代替其中的 至少一些La和任选加入其它Yb，而降低含有作为稀土掺杂剂的Nd的此 处公开的玻璃的非线性折射率和/或降低其热膨胀系数的方法。La可以 另外用Yb至少部分地代替的原因在于通常的做法是通过使用不显示激 光活性的La离子调整钕掺杂的激光玻璃中的激光离子含量。更具体地， Nd加La的和保持不变，因此，随着Nd含量对于特定应用而变化，通过 使用La作为被代替的离子而使对所有光学和物理性质的影响最小化 (所有镧系元素在玻璃结构内以类似的方式表现)。

较低的非线性系数(n₂)是指在激光束不损坏激光器系统内的激 光玻璃和其它光学组件的情况下高的激光能量是可能的。这是玻璃的 折射率随激光束的强度等级增加的后果。因此，当激光束穿过玻璃时， 其通过随较大非线性系数值增加量而在玻璃内自聚焦。当与聚焦的激 光相关的电场超过玻璃的介质击穿时发生损坏，导致在激光玻璃内与 在激光器系统内从激光玻璃位置下游的光学组件中都出现针状轨道。

较低的热膨胀系数是指在玻璃不因热冲击破裂的情况下激光的重 现率可能较高。在使用期间，因为一部分泵浦能量在玻璃内转化为热， 所以激光玻璃的温度增加。所述温度增加由于各种原因而不合需要， 包括通常随增益介质的温度升高而激光增益量降低的事实(例如，激 光玻璃吸收增加量的激光强度)。可以通过空气或液体冷却剂冷却外 表面，但因为玻璃是弱的热导体，内部仍是热的，造成在玻璃中心与 被冷却表面之间的热梯度。因此，玻璃表面经受拉应力，其然后可能 引起玻璃损坏，例如通过热冲击而导致玻璃而破裂。该拉应力随着热 膨胀系数降低而变小。因此，具有较低膨胀的玻璃对损坏不太敏感。

然而，Nd还具有许多优势，例如，Nd为四能级激光器，而Yb为二 能极激光器(因为这些能级的Yb的宽度可以像四能级激光器一样作 用)，使得其更难以在Yb掺杂的增益介质中实现激光作用。另外，与 Yb(因为Yb在光谱的红外部分中仅具有单吸收特征)相比，因为Nd在 光谱的可见部分中有许多吸收带，Nd由闪光灯(其在相同光谱区中发 光)更有效地泵浦。然而，关于该问题的一种方式是用例如Cr的过渡 金属使Yb敏化，所述过渡金属在光谱的可见部分中具有吸收带且能够 将吸收的闪光灯能量转移到在增益介质中的Yb上。

使用Judd-Ofelt理论或通过被称为Fuchtbauer-Ladenburg理论的类 似技术从发射曲线评估Nd的激光性质。对两种技术的论述可以在E. Desurvire，Erbium Doped Fiber Amplifiers，John Wiley and Sons(1994)中 见到。产生的性质包括发射截面σ_em、峰值发射波长λ_峰值和辐射寿命τ_Rad。 也可以将该分析应用到Yb，但因为上述Yb激光器系统的二能级性质， Yb吸收并捕获其本身的发射光，使得很难精密测量(实际上不可能有 效，Yb激光性质结果总是受该自吸收和相关辐射捕获的某些影响)。

McCumber方法是用于得到激光性质的另一被认可的技术，其仅使 用玻璃的吸收曲线，如在例如Miniscalco和Quimby，Optics Letters 16(4) 第258～266页(1991)中所论述的。McCumber技术的弱点在于其不能给出 明确结果，其中玻璃在Yb的情况下开始几乎没有吸收，这在发射曲线 的长波长端发生。(附带点是应注意McCumber分析不适于Nd，因为Nd 在标称1μm的所关注主发射带内的任何波长下没有显著吸收。)

Judd-Ofelt分析是优选的方法且由激光材料协会认可，但遭受(对 于Yb)该自吸收/辐射捕获。然而，比较Judd-Ofelt与McCumber的结果， 认为得到了Judd-Ofelt结果的可靠性的指示。这描述在L.R.P.Kassab等 人，Journal of Non-Crystalline Solids 348(2004)103～107中。在使用例 如Judd-Ofelt的技术通过完全发射曲线分析和使用McCumber方法和吸 收曲线的第二分析评估激光性质之后，计算辐射捕获系数(rtc)。接 近零的值是Judd-Ofelt分析未受自吸收和辐射捕获强烈影响的指示。为 此，对于含Yb的玻璃，存在在数据表中提供的两组激光性质。

对于发射带宽，如果具有实测发射曲线(例如在Judd-Ofelt或 Fuchtbauer-Ladenburg分析中收集)或计算的发射曲线(来自McCumber 分析)，则可以用两种方式得到发射带宽。第一方式是简单测量在最 大值一半处的宽度(被称为发射带宽半高宽或Δλ_FWHM＝λ_较高-λ_较低， 其中λ_较高和λ_较低为其中在发射曲线两侧上发射强度下降到峰值一半的波 长)。

图4中提供了Yb的典型发射曲线。可以容易地看到在约980nm处的 一个窄特征。如果该特征显著，则Δλ_FWHM值将仅反映该一个特征的宽 度且曲线的其余部分将没有贡献。在实例表中，将注意到YbΔλ_FWHM值 为约10nm或约60nm。较小值正好是这种情况，较大值是该980nm峰不 是主要峰的情况。因此，Δλ_FWHM值并不总是Yb的发射带宽的可靠指标。 如在图5中的典型Nd发射曲线中可见，Nd没有该问题。

第二方法是用发射曲线上的每个点除以所述曲线下的总面积。被 称为线宽函数的结果将具有被定义为有效带宽的倒数的峰值Δλ_eff。通过 该方法，整个发射曲线始终有助于发射带宽结果。此处使用的该值在 分析中用作发射带宽的最佳指标。

在磷酸盐占优势的网络中引入多种氧化物网络形成体：SiO₂、 B₂O₃、TeO₂、Nb₂O₅、Bi₂O₃、WO₃和/或GeO₂可以控制或增宽激光离子 (例如Yb³⁺或Nd³⁺)局部化学环境(就配位场不对称性和键共价的程度 来说)的分布。本发明人发现网络杂化引起稀土激光离子发射带宽增 宽。

现有技术玻璃APG-2具有磷酸盐网络。本发明人发现向磷酸盐占 优势的网络中引入量为至少1摩尔％或更多、例如2摩尔％或更多的一种 或多种氧化物网络形成氧化物(SiO₂、B₂O₃、TeO₂、Nb₂O₅、Bi₂O₃、 WO₃和/或GeO₂)增宽激光离子(例如Yb³⁺或Nd³⁺)在玻璃中的局部化 学环境(就配位场不对称性和键共价程度来讲)的分布或至少提供更 宽的分布。因此，使P-O-P网络与Si-O-Si、B-O-B、Te-O-Te等杂化，且 激光离子可以溶解于熔融玻璃中且可以通过与不同网络形成体形成键 而稳定化。相应地，来自不同网络环境的激光离子周围的配位场改变。 因此，与纯磷酸盐网络玻璃相比，在入射光源的激发下，激光离子的 发射光谱增宽。

在文章“Mixed Former Effects：A Kind of Compositions Adjusting  Method of Er-doped glass for broadband amplification”，Chin.Phys.Lett. 19[10](2002)1516～1518中，J.H.Yang等人公开了基于TeO₂和Bi₂O₃系统 的玻璃，其中加入了SiO₂或B₂O₃，与具有较窄带宽的基于硅酸盐和磷酸 盐的玻璃相比，所述玻璃显示了带增宽。该文章没有提供如何通过分 别加入SiO₂或B₂O₃而使基于TeO₂和Bi₂O₃的玻璃的发射带宽增宽的理 解。

在US 6,859,606B2(2005年2月22日)中，公开了有和没有B₂O₃、 GeO₂和WO₃的Er掺杂的基于TeO₂的玻璃。所述玻璃显示带宽改变，但 没有解释。

在US 6,194,334B1(2001年2月27日)中，公开了有和没有P₂O₅或 B₂O₃的Er掺杂的基于TeO₂-WO₃的玻璃。其就存在对于结合掺杂剂离子 (在这种情况下为Er³⁺)产生更大结构位点多样性的许多结构基元而言 论述了带宽增宽。其后果是得到有效Er³⁺离子的增强溶液和增宽的Er³⁺发射光谱。该玻璃系统不适用于磷酸盐系统。此外，没有考虑组合的 B₂O₃和P₂O₅对基于TeO₂的玻璃的改性对带宽增宽的影响。

在US 6,656,859B2(2003年12月2日)中，公开了有和没有Nb₂O₅或B₂O₃的Er掺杂的基于TeO₂-Ta₂O₅的玻璃。该玻璃系统不适用于磷酸盐 系统。此外，没有考虑组合的B₂O₃和Nb₂O₅对基于TeO₂的玻璃的改性对 带宽增宽的影响。

发明内容

一方面，根据本发明的激光玻璃组合物涉及基于磷酸盐的玻璃， 例如，含有35摩尔％至约65摩尔％、优选约45摩尔％至约60摩尔％的P₂O₅的玻璃，通过加入至少一种、任选两种、三种、四种或更多种非磷酸 盐氧化物网络形成体，即SiO₂、B₂O₃、TeO₂、Nb₂O₅、Bi₂O₃、WO₃和/ 或GeO₂使所述玻璃杂化，且用一种或多种在周期表中的第58至71号激 光稀土元素，例如Yb、Nd、Er、Pr、Sm、Eu、Tb、Dy、Ho和Tm等， 优选Yb、Nd、Er和Pr且更优选Yb和Nd与所述玻璃掺杂。这些稀土元素 可以单独使用或与一种或多种不同离子组合使用。一种或多种非磷酸 盐网络形成体的和至少为1摩尔％、优选1.4至35摩尔％、更优选2.0摩尔 ％至28摩尔％。所述一种或多种激光稀土元素优选以约0.25至约5摩尔％ 存在。

另一方面，本发明涉及具有如下组成(摩尔％)的玻璃：

且其中SiO₂、B₂O₃、TeO₂、Nb₂O₅、Bi₂O₃、WO₃和/或GeO₂的量的 和至少为1摩尔％、例如2至35摩尔％、更优选3至25摩尔％，且优选含有 SiO₂、B₂O₃、TeO₂和/或Nb₂O₅中的一种或多种，且其中，如通过Judd-Ofelt 分析中的线形函数技术评估，这类玻璃具有如下有效发射带宽：例如 对于Nd，大于32nm，例如对于Nd，大于33nm；且对于Yb，大于38nm， 例如对于Yb，大于40nm或对于Yb，大于41nm。

优选Sb₂O₃含量为＞0至1摩尔％、更优选为0.3至0.4摩尔％。Al₂O₃含量的优选范围为3.5至6.0摩尔％、优选3.5至5.0摩尔％。还优选La₂O₃含量为1.0至4.0摩尔％。

在另一实施方式中，所述磷酸盐激光玻璃组合物掺杂有如上定义 的稀土元素，例如Nd和/或Yb，且包含(基于摩尔％)：

其中所述组合物含有至少1.00摩尔％的非磷酸盐网络形成体，例如 至少1.00摩尔％的TeO₂、至少1.00摩尔％的SiO₂、至少1.00摩尔％的B₂O₃或至少1.00摩尔％的Nb₂O₅。更优选，所述组合物含有至少2.00摩尔％、 例如至少3.00摩尔％的非磷酸盐网络形成体。Nd或Yb可以由如此处已 经描述的其它稀土元素代替。

在另一实施方式中，所述磷酸盐激光玻璃组合物掺杂有Yb且包含 (基于摩尔％)：

其中所述组合物含有至少1.00摩尔％的非磷酸盐网络形成体，例如 至少1.00摩尔％的TeO₂、至少1.00摩尔％的SiO₂、至少1.00摩尔％的B₂O₃或至少1.00摩尔％的Nb₂O₅。更优选，所述组合物含有至少2.00摩尔％、 例如至少3.00摩尔％的非磷酸盐网络形成体。Yb可以由如此处已经描述 的其它稀土元素代替。

根据另一方面，根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物含有 1.00～18.00摩尔％的SiO₂，例如1.20～15.00摩尔％的SiO₂或1.25～10.00摩 尔％的SiO₂。

根据另一方面，根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物含有 1.10～12.00摩尔％的SiO₂和1.10～12.00摩尔％的B₂O₃，例如1.20～11.00摩 尔％的SiO₂和1.20～10.00摩尔％的B₂O₃或1.25～10.00摩尔％的SiO₂和 1.25～8.00摩尔％的B₂O₃。

根据另一方面，根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物含有 1.50～8.00摩尔％的Nb₂O₅，例如1.60～6.50摩尔％的Nb₂O₅或1.70～5.50摩 尔％的Nb₂O₅。

根据另一方面，根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物含有 1.50～7.00摩尔％的Nb₂O₅和1.10～18.00摩尔％的SiO₂，例如1.60～6.00摩尔 ％的Nb₂O₅和1.20～15.00摩尔％的SiO₂或1.70～4.50摩尔％的Nb₂O₅和 1.25～12.00摩尔％的SiO₂。

根据另一方面，根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物含有 1.50～3.70摩尔％的Nb₂O₅、1.10～18.00摩尔％的SiO₂和1.10～12.00摩尔％ 的B₂O₃，例如1.60～3.60摩尔％的Nb₂O₅、1.20～15.00摩尔％的SiO₂和 1.20～11.00摩尔％的B₂O₃，或1.70～3.55摩尔％的Nb₂O₅、1.25～12.00摩尔 ％的SiO₂和1.25～10.00摩尔％的B₂O₃。

又一方面，所述玻璃组合物不应含有可能导致结晶的部分，例如， 确定高于约1摩尔％的Ta₂O₅含量可能导致Ta-P相结晶，且因此，应该避 免玻璃中高含量的Ta₂O₅。

根据另一方面，根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物对于Yb³⁺显 示出至少39.50nm、例如40.00～54.00nm或42.00～54.00nm或 42.40～53.50nm的有效发射带宽(Δλ_eff)且对于Nd³⁺显示出至少32.00nm、 例如32.00～36.50nm或33～35nm的有效发射带宽(Δλ_eff)。

根据另一方面，根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物对于Yb³⁺显 示出至少39.50nm、例如＞40.00nm或＞47.00nm或＞52.00nm的有效发 射带宽(Δλ_eff)；且对于Nd³⁺显示出至少32.00nm、例如＞34.00nm或＞ 36.00nm的有效发射带宽(Δλ_eff)。

在另一实施方式中，任何所公开的玻璃可以用例如Cr的过渡金属、 例如Cr₂O₃进一步敏化。在一些情况中，这使得玻璃更可用于闪光灯泵 浦激光器系统中。

关于另外的组分，所述玻璃含有最多4重量％、特别最多2重量％的 常规添加剂或杂质，诸如澄清剂(例如As₂O₃和Sb₂O₃)和吸热剂 (antisolarant)(例如Nb₂O₅)。另外，所述玻璃组合物可以含有卤化物 以帮助干燥残余水熔体并帮助使玻璃澄清化。例如，所述玻璃组合物 可以含有高达9重量％、优选不超过5重量％的F和高达5重量％的Cl，虽 然Cl不如F优选。

还可以在没有激光离子的情况下制备根据本发明的玻璃。例如， 在没有激光离子的情况下制备的根据本发明的玻璃可以用作激光波导 装置中的包层玻璃。另外，通过使用引入在激光波长下的吸收的一种 或多种过渡金属掺杂根据本发明的玻璃，所得过渡金属掺杂的玻璃可 以充当某些激光器系统设计中的边缘包层玻璃。

附图说明

在下文中基于在附图中图解描绘的示例性实施方式更详细地解释 本发明和本发明的更多细节，例如特征和伴随优势，且其中：

图1图示了根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物EXL-7/Yb的实验 Yb³⁺发射光谱(强度作为波长的函数)以及来源于曲线拟合的光谱；

图2图示了磷酸盐激光玻璃组合物的Yb³⁺发射光谱；

图3图示了根据本发明的磷酸盐激光玻璃组合物和现有技术磷酸 盐激光玻璃组合物的Yb³⁺发射的有效带宽；

图4图示了Yb的典型发射截面曲线；

图5图示了Nd的典型发射截面曲线；

图6图示了与钕掺杂的APG-1、APG-2和IOG-1激光玻璃相比较的 EXL Nd激光玻璃的发射的有效带宽Δλ_eff(Judd-Ofelt结果)。

具体实施方式

在图2中，提供了选择性激光玻璃的Yb³⁺发射光谱。为了比较的 目的，提供了代表典型磷酸盐激光玻璃的APG-1/Yb和APG-2/Yb的发 射光谱。顶部数据线到底部数据线(对于大多数数据组)为如下的顺 序：EXL-2/Yb、EXL-13/Yb、掺杂有Yb的APG-1(Yb:APG-1)和掺 杂有Yb的APG-2(Yb:APG-2)。

在表1a和表4a的实施例中，所有玻璃使用激光级成分制造且在 干燥氧气环境下使用Pt搅拌棒在搅拌作用下熔融以达到较好的均匀 性。表3、5a、6a和7a中的实施例以少量＜100cm³的熔体制备，所述 熔体未处于干燥氧气气氛下，且未经搅拌；且在许多情况下，其具有 不足以允许表征全部性质的品质。在不能测量到性质时，表中的记录 为“NA”。将所有玻璃浇铸成型并适当退火以除去应力。然后使用碳化 钨研磨池将Yb掺杂的玻璃研磨成细粉。将Nd掺杂的玻璃制备为标称 尺寸至少为10mm×10mm×40mm的本体吸收池样品(cuvette sample)。 使用各自用Yb掺杂的玻璃的粉末样品和各自用Nd掺杂的玻璃的吸收 池样品来测量发射光谱，根据方程式(1)由其确定有效发射带宽(Δλ_eff)：

${\mathrm{\Delta \lambda }}_{\mathrm{eff}}=\frac{\int I\left(\lambda \right)\mathrm{d\lambda }}{I_{\max }}---\left(1\right)$

其中发射光谱的积分面积对于Yb在925nm至1100nm之间进行且 对于Nd在1000nm至1200nm之间进行，且如图4所示，对于Yb，最 大发射强度(I_max)在接近975nm的波长处(例如λ_峰值)，且如图5所 示，对于Nd，最大发射强度(I_max)在接近1055nm的波长处(例如λ _峰值)。对于计算，使用原始发射光谱，其已首先用仿样函数曲线拟合 以降低噪音水平。

表2和图3总结了Yb掺杂的玻璃的有效带宽结果。表2中所列的 相对带宽增宽是基于38nm(即APG-1和APG-2的带宽的平均值)的 带宽的比较。相对于APG-1和APG-2的Δλ_eff，新设计的EXL玻璃显 示对带增宽的显著改进，即，许多EXL玻璃显示比APG-1和APG-2 玻璃宽10nm以上的带宽。

如从图3所提供的数据可见，根据本发明的网络杂化方法在Yb 带宽方面提供明确的显著改善。通过使用Judd-Ofelt分析确定图3中提 供的带宽。图3所示的所有EXL玻璃具有约40nm或更大的有效发射 带宽。

当用Nd、而不是Yb掺杂与上述相同的玻璃时，一些玻璃显示带 宽改进。但改进没有在所有玻璃上出现。

一些Nd掺杂的实施例使用降低P₂O₅(在具有Yb和Nd的所有实 施例中的主要玻璃形成体)的量的方法。虽然不受任何特定理论限制， 但是认为基于这些数据，Nd优选位于玻璃结构中靠近P，因此，即使 网络杂化，Nd旁边的局部环境也没有极大改变。降低玻璃中的P₂O₅含量因此是产生具有较宽发射带宽的Nd掺杂玻璃的有吸引力的路径。

将两种玻璃21和17用两种不同的稀土元素(Er和Pr)掺杂以尝 试更好地理解如何使发射带宽变宽。具有TeO₂的后一玻璃(17)颜色 重且不能被分析激光性质。但是对于(21)，可以至少评估发射带宽 (通过Judd-Ofelt方法和McCumber方法)且发现Pr变宽(与Pr掺杂 的IOG-1，Pr:IOG-1相比)且Er变窄(再次，与Er掺杂的IOG-1，Er:IOG-1 相比)。

然而，对于Nd掺杂的材料、但具有较低的P₂O₅范围的改进的结 果似乎使用网络杂化方法。优选，对于如此处公开的Nd掺杂的玻璃， P₂O范围为35至55摩尔％、优选40至50摩尔％、且更优选40～48摩 尔％。任选这些玻璃中的SiO₂含量较高，例如为8～20摩尔％、优选10～15 摩尔％。此外，任选，使用较高量的B₂O₃，例如约8～12摩尔％，例如 10摩尔％。

虽然表1a、3a和4a中的实施例使用SiO₂、B₂O₃、Nb₂O₅和/或TeO₂作为其它玻璃形成体，但是也可以使用其它金属氧化物作为玻璃形成 体，例如Bi₂O₃、GeO₂和/或WO₃、Ln₂O₃(Ln＝La、Nd、Yb、Er或 Pr)、Al₂O₃和/或甚至Sb₂O₃。表5a中选择的特定组合物仅掺杂有Nd， 且发射带宽的结果不是特别宽。然而，基于这些数据，将完全能够预 想到掺杂有Yb的前述玻璃将提供宽的发射带宽。

表1a.含有Yb₂O₃的新EXL激光玻璃的玻璃组成(摩尔％)

表1b.含有Yb₂O₃的新EXL激光玻璃和参考玻璃Yb:APG-1和 Yb:IOG-1的光学/热学/物理性质

表1b(续)

表1c：含有Yb₂O₃的新EXL激光玻璃和参考玻璃Yb:APG-1和 Yb:IOG-1的激光性质

表1c续

表2.与现有磷酸盐激光玻璃相比Yb³⁺离子在新EXL磷酸盐激光 玻璃中的有效发射带宽

表3a.具有Yb₂O₃的Cr₂O₃敏化的EXL-17(摩尔％)

表3b.具有Yb₂O₃的Cr₂O₃敏化的EXL-17的光学/热学/物理性质

表3c.具有Yb₂O₃的Cr₂O₃敏化的EXL-17的激光性质

表4a.含有Nd₂O₃的新EXL激光玻璃的玻璃组成(摩尔％)

表4a续

表4b.含有Nd₂O₃的新EXL激光玻璃和参考玻璃Nd:APG-1和 Nd:IOG-1的光学/热学/物理性质

表4b续

表4b续

表4c.含有Nd₂O₃的新EXL激光玻璃和参考玻璃Nd:APG-1和 Nd:IOG-1的激光性质

表4c续

表4c续

表5a.用Nd(摩尔％)制备的实施例，其中使用其它玻璃形成体 BiO₃、GeO₂和WO₃

表5b.用Nd制备的实施例的光学性质，其中使用其它玻璃形成体 BiO₃、GeO₂和WO₃

表5c.用Nd制备的实施例的激光性质，其中使用其它玻璃形成体 BiO₃、GeO₂和WO₃

表6a.具有Pr而不是Yb或Nd的实施例(摩尔％)

表6b.具有Pr而不是Yb或Nd的实施例和参考Pr:IOG-1的光学 性质

表6c.具有Pr而不是Yb或Nd的实施例和参考Pr:IOG-1的激光 性质

表7a.具有Er而不是Yb或Nd的实施例(摩尔％)

表7b.具有Er而不是Yb或Nd的实施例和参考Er:IOG-1的光学 性                                                   质

表7c.具有Er而不是Yb或Nd的实施例和参考Er:IOG-1的激光 性质

此处引用的所有申请、专利和公开案的全部公开通过引用结合到 此处。

可以通过用本发明概述或具体描述的反应物和/或操作条件取代 先前实施例中使用的反应物和/或操作条件以类似结果重复先前实施 例。

从上述描述中，本领域的技术人员可以容易地确定本发明的基本 特征，且在不背离本发明的精神和范围的情况下，可以进行本发明的 各种改变和改进以使其适应各种用途和条件。