В малогрупповом диффузионном приближении в области с заданными граничными условиями распределение потока нейтронов в каждой энергетической группе и в каждой гомогенизированной ячейке описывается уравнением div D~k(r)gradφ~k(r)+(∑_r~k(r)+∑_a~k(r))φ~k(r)=s~k(r), где к — индекс номера группы; г — пространственная переменная; S~k — источник нейтронов для энергетической группы к: S~k = (Х_к/к_эф)× ×∑_(j=1)~NV∑_f~jφ~j+∑_(j=1)~N∑_r~(j→k)φ~j; N— число энергетичес- ких групп. На гранях соседних ячеек внутри области решения уравнения дополняются условиями непрерывности потоков Ф и токов D▽Ф. На внешних гранях ячеек, совпадающих с внешней границей области решения, например, с границей между реактором и отражателем, обычно используются граничные условия, например, вида ▽Ф + βФ = 0, где β — логарифмическая производная потока нейтронов.
展开▼
