RHIC高能核-核碰撞实验中的喷注淬火效应

摘要

该文研究的第一部分是利用GLV发展起来的opacity展开技术,讨论了具有热质量的部分子喷注穿过强作用介质由多重散射诱导的光子辐射和双轻子产生.结果表明,辐射光子的能量损失与介质靶的厚度成线性依赖关系,反映出阿贝尔LPM效应和非阿贝尔LPM效应本质上的不同.同时我们还得到了辐射光子的横动量谱,发现光子的产生率随横动量的减小而增加.多重散射诱发的辐射光子的贡献集中在小横动量区域.对于在喷注方向附近发射小横动量的光子而言,多重散射扮演了一个重要角色.结合其他过程的光子产生,将使我们对QGP的电磁信号的认识更全面.利用对光子辐射的研究方法和结果,推广到介质诱导的双轻子产生的研究中,得到了双轻子的不变质量谱,发现双轻子的产生率随不变质量的减小而增加.在双轻子的不变质量的较小区域或在虚光子的横动量的较小区域,多重散射诱发的双轻子产生占主要地位.该文研究的第二部分和第三部分内容是RHIC高能核-核碰撞实验中的单强子和双强子产生.在近期现有的高能核-核碰撞产生单强子和双强子的研究中,人们只计算到核子-核子碰撞中产生强子的领头阶(LO),通过人为地引入一个因子K计及高阶修正的贡献.该文通过直接计算核子-核子碰撞产生强子的次领头阶(NLO)的贡献,考察了√SNN=200GeV的Au-Au核碰撞的单强子和双强1子产生,避免引入因子K计及高阶修正的贡献的人为的不确定性.计算结果表明,考虑喷注淬火效应后,对于单强子产生过程,不同对心度碰撞产生的带电强子谱和中性π介子谱分别与最近的STAR实验组和PHENIX实验组数据符合.在大横动量区域,喷注淬火效应导致的非对心碰撞产生的带电单强子椭圆流参数v<,2>与最近的STAR实验组数据符合.对于不同对心度碰撞带电双强子的产生的理论计算表明,对心碰撞中,大横动量的强子谱背靠背的关联消失,产生单喷注(Monojet)事件.而擦边碰撞中仍然产生双喷注事件.双强子喷注的方位角关联与对心度的依赖关系和STAR实验组的数据符合.我们还对双强子产生的横动量谱和不变质量谱,以及横动量谱和不变质量谱对应的椭圆流参数v<,2>给出了理论预言,有待RHIC实验的证实.

目录

文摘

英文文摘

第一章引言

第二章部分子的强相互作用

2.1 QCD的渐进自由和禁闭解除相变

2.2 PQCD领头阶(LO)的散射截面

2.3 PQCD次领头阶(NLO)的散射截面

2.4部分子分布函数在核介质中的修正

2.5横动量增宽(kT Broadening)的Cronin效应

2.6部分子碎裂函数在强作用介质中的修正

第三章部分子喷注的能量损失

3.1多重散射的G-W模型

3.2 BDMPS的计算

3.3 GLV的opacity展开技术

3.4能量损失的细致平衡

3.5能量损失的参数化

第四章强作用介质诱导的光子辐射和双轻子产生

4.1强作用介质诱导的实光子辐射

4.2强作用介质诱导的双轻子辐射

4.3结论

第五章Au-Au碰撞的单强子产生

5.1核-核的碰撞几何

5.2单举的散射截面

5.3单强子产生的压低

5.4单强子的椭圆流

5.5结论

第六章Au-Au碰撞的双强子产生

6.1 强子产生的单举散射截面

6.2数值积分的相空间切片技术

6.3双强子产生的压低

6.4双强子的椭圆流

6.5结论

第七章总结与展望

参考文献

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