ВОЛНОВАЯ ФУНКЦИЯ УРАВНЕНИЯ ДИРАКА ДЛЯ ЭЛЕКТРОНА В ПОЛЕ ЯДРА В ВЫРАЖЕНИИ ЧЕРЕЗ СОБСТВЕННУЮ ФУНКЦИЮ ОПЕРАТОРА ПРОЕКТИРОВАНИЯ СПИНА И ВОЛНОВУЮ ФУНКЦИЮ УРАВНЕНИЯ ШРЕДИНГЕРА. ПРОЦЕССЫ ИЗЛУЧЕНИЯ ВОДОРОДОПОДОБНЫМ АТОМОМ И ПРАВИЛА ОТБОРА

摘要

Приводится удобное для практических расчетов решение уравнения Дирака для электрона в поле точечного ядра ( Ze ), выражающееся через собственную функцию оператора проектирования спина на третью ось и соответствующее решение уравнения Шредингера. На его основе с применением обычных методов КЭД и теории поля формулируются общие принципы излучения фотонов, аксионов и нейтрино ( Ze )*→ ( Ze ) + γ, a,vv водородоподобным атомом с учетом спинового состояния электрона, а для фотонов - с учетом и их поляризации. Этот круг вопросов со сравнительной характеристикой процессов излучения безмассовых или почти безмассовых частиц до сих пор в данном аспекте в литературе не обсуждался. Получены также правила отбора для процессов излучения γ, a,vv, причем для аксионов и нейтрино они совпадают с ранее принятыми в литературе ?m = 0, ±1; D l = ±1 применительно к фотонам, а для собственно фотонного излучения на самом деле несколько от них отличаются с допущением неустановленных нами дополнительных к обычным ? l = ±1 нечетных значений ? l изменения азимутального квантового числа l из-за появления ?новых? интегралов по сферическому углу θ при ?m = ±1, причем для ?m = 0 по-прежнему ?l = ±1. Кроме того, зависимость амплитуды процесса фотонного излучения от квантовых чисел в принципе другая, чем в ранее принятом подходе к проблеме, хотя время жизни в возбужденном состоянии для малых значений квантовых чисел по порядку величины совпадает с принятой величиной ~ 10~(-9) с.