非弹性散射

摘要： 在铅铋快堆、空间堆等先进反应堆中,铋作为冷却剂和慢化剂材料被大量使用,其中子核反应截面,尤其是中子非弹性散射截面的准确性对这些核装置的安全性和经济性等具有重要的影响。基于中国原子能科学研究院HI-13串列加速器瞬发γ射线实验平台,通过瞬发γ射线法测量了^(209)Bi在9.0、10.5和12.0 MeV 3个能点的中子非弹性散射截面。在相对于中子束30°、70°、110°和150°方向放置4个Clover探测器测量中子与样品相互作用产生的γ射线。实验采用相对测量,通过测量中子与^(48)Ti发生非弹性散射发射的983.5 keVγ射线的产生截面来确定^(209)Bi的截面。^(209)Bi金属样品的尺寸为∅50 mm×4 mm,参考样品为1块∅50 mm×1 mm的天然钛金属样品。将实验测量结果与已发表的实验数据、ENDF/B-Ⅷ.0、JEFF-3.3、JENDL-4.0、ROSFOND-2010和CENDL-3.1等评价库数据以及Talys 1.95程序默认参数的计算结果进行对比,发现趋势一致,9.0、10.5 MeV能点的测量结果与Talys 1.95程序的计算结果符合得更好,12.0 MeV能点的测量结果与ROSFOND-2010评价库数据符合得更好。

摘要： 俄罗斯科学院的KHISAMUTDINOV A I等进行了与脉冲中子测井有关的数学建模问题研究,在基于非弹性散射脉冲中子伽马测井(PNGL-is)的核地球物理技术背景下研究输运方程的正演和反演问题。分析了14.1 MeV脉冲源快中子的分布,研究了非弹性散射的伽马量子分布;粒子分布用蒙特卡罗方法计算;利用基于非弹性散射脉冲中子伽马测井测量数据评价了岩石元素组成的问题。

摘要： 为解决溴化镧无法用于实验室外中子探测问题,本文采用理论分析、蒙特卡罗模拟与实验室测量相结合的方法,从微观物理过程入手,分析了中子与溴化镧相互作用类型、反应截面及反应产物。结果表明:可利用中子与溴化镧晶体发生非弹性散射产生的退激γ射线,实现溴化镧探测器直接测量中子。研究成果为溴化镧中子探测奠定了物理基础,也为其用于中子/γ混合辐射场测量提供了前提条件。

摘要： 本文对NO(X)-Xe碰撞系统在碰撞能量为519 cm^-1,测量了完全?-双峰分解的微分截面和碰撞引起的旋转准直力矩.同时结合初始量子态选择,使用六极杆的非均质电场,借助量子态分辨的测量,利用(1+1')共振增强的多光子电离和速度离子成像.结果显示,微分截面以及偏振相关的微分截面均显示与从头算势能面上进行的量子力学散射计算[J.Klos etal.J.Chem.Phys.137,014312(2012)]一致.通过与准经典轨迹、硬壳势能的量子力学散射以及运动近端模型的比较,评估了势能对所测微分截面和碰撞引起的旋转准直力矩的影响.

摘要： 影响RMT剩余油饱和度测井结果的因素主要有井眼条件、孔隙度、测井速度、中子产额、井筒介质类型等方面。通过研究RMT剩余油饱和度测井方法和仪器工作原理,对比了近110份RMT测井资料,结合误差分析软件,基本确定了每种影响因素产生的机理和影响程度。针对不同的井况,以提高资料符合率为最终目的,为合理编制施工方案,现场解决各种复杂疑难问题提供理论依据。

摘要： 【世界核新闻网站2020年8月11日报道】雅各布集团(Jacobs)和IS仪器公司(IS Instruments)研发了一种新型拉曼光谱分析仪,可用于在核设施退役过程中探测放射性污染物或其他有害物质。拉曼光谱分析的原理非常简单:当光照射物体时,物体分子会使入射光发生散射;大部为弹性散射,光的频率不变,被称为瑞利散射;部分为非弹性散射,光的频率改变,被称为拉曼散射;散射光与入射光之间的频率差称为拉曼位移;拉曼光谱仪主要就是通过拉曼位移来确定物质的分子结构,从而实现对固体、液体、气体、有机物、高分子等物质的定量和定性分析。

摘要： 川东北地区须家河组须三段陆相碎屑岩沉积储集岩石成分和结构复杂、物性条件差、非均质性强,常规测井参数解释模型技术在应用中受到限制.针对川东北地区须家河组储层的特点和难点,建立一套以元素俘获谱测井(ECS)为基础测井评价方法.元素俘获谱测井利用快中子与地层中的原子核发生非弹性散射碰撞及热中子被俘获原理,通过解谱和氧化物闭合模型得到地层中主要造岩元素的相对百分含量,并应用聚类分析、因子分析等方法定量求解地层的各种氧化物含量.在此基础上,建立储层岩石骨架属性、计算孔隙度、饱和度等储层综合评价.该方法在川东北地区须家河组致密砂岩储层评价中具有指导意义.

摘要： 中子的能量划分中子根据其能量的不同可划分为:快中子(0.1MeV~500MeV)、中能中子(100eV~0.1MeV)、慢中子(E<100eV)和热中子(一般为0.025eV)等。中子弹的杀伤作用主要靠快中子,因此对中子弹的防护主要是对快中子的防护。快中子与物质原子核相互作用有以下几种情况:(1)中子与物质原子核的非弹性散射,此时中子和原子核发生能量交换,中子失去能量.

摘要： 目前世界上最为领先的几个暗物质直接探测实验都使用了剖面似然比方法来对最终的暗物质数据进行统计学分析,其中PandaX-Ⅱ实验最近发表的结果结合剖面似然比统计和CLs方法给出了对暗物质与核子若干相互作用截面的限制.本文在描述该统计方法的基础上,以PandaX-Ⅱ实验中的数据分析为例,介绍了具体的剖面似然比的构造方式,再应用CLs方法给出暗物质与普通物质发生非弹性散射的截面上限.

摘要： 基于中国原子能科学研究院的中子学积分实验装置,利用BC501A液体闪烁体探测器,结合飞行时间法(TOF)测量了镓样品的泄漏中子谱.采用MCNP 4C程序进行了模拟并与实验泄漏中子谱进行了比较,对ENDF/B-Ⅶ.1、JEFF-3.2、TENDL-2015数据库中镓核中子评价数据进行了宏观基准检验分析,并与TALYS程序计算结果作对比.研究结果显示:在9 MeV以下能区,TENDL-2015库与实验结果符合很好;在弹性散射能区,JEFF-3.2和T ENDL-2015库与实验结果符合较好;对于12 M eV左右的非弹性散射峰,JEFF-3.2库与实验结果符合较好,TALYS计算结果显示该部分主要来自镓核分离能级的贡献.

摘要： 以Glauber理论分析、计算了高能α粒子在40,42,44,48Ca上的弹性和非弹性散射数据.采用Tassie模型处理了单声子能级的集体激发,考虑了弹性道与非弹性道之间的耦合效应.计算结果表明核子-核子弹性散射的位相变化使理论微分截面增大,改进了理论值与实验数据的符合.

摘要： 用量子力学密耦近似方法计算了入射氦原子能量E=88meV时,He-HF碰撞,弹性散射分波截面(00-00)和非弹性散射00-01及00-02分波截面.计算结果与公认较好的Moszynski等人的SAPT势比较接近.

摘要： 本文综述入射电子在样品中的散射、二次电子的产生机制和低能电子逸出的能量阈值效应.在大能隙半导体或绝缘体中,低能电子的非弹性散射自由程显著大于金属,从而为纳米材料的表征提供了条件.综述了低能电子显微术(LEEM)、低能电子投影显微术、弹道电子发射显微术(BEEM)光发射电子显微术(PEEM)等低能电子显微方法,介绍了这些方法得到的许多结果.

摘要： 与电子自旋相关的效应在散射过程中起着十分重要的作用,但却常常被较强的库仑相互作用所淹没,使得以自然电子为探针的散射实验很难对其进行直接观测,以极化电子作为探针,研制极化电子碰撞谱仪,将为开展自旋相关效应的实验研究奠定基础.本文简述了极化电子与原子分子碰撞研究的意义,并介绍了清华大学物理系极化物理实验室自行开发的GaAs极化电子源及基于该极化电子源的碰撞谱仪的研制情况.

摘要： 与电子自旋相关的效应在散射过程中起着十分重要的作用,但却常常被较强的库仑相互作用所淹没,使得以自然电子为探针的散射实验很难对其进行直接观测,以极化电子作为探针,研制极化电子碰撞谱仪,将为开展自旋相关效应的实验研究奠定基础.本文简述了极化电子与原子分子碰撞研究的意义,并介绍了清华大学物理系极化物理实验室自行开发的GaAs极化电子源及基于该极化电子源的碰撞谱仪的研制情况.

摘要： 与电子自旋相关的效应在散射过程中起着十分重要的作用,但却常常被较强的库仑相互作用所淹没,使得以自然电子为探针的散射实验很难对其进行直接观测,以极化电子作为探针,研制极化电子碰撞谱仪,将为开展自旋相关效应的实验研究奠定基础.本文简述了极化电子与原子分子碰撞研究的意义,并介绍了清华大学物理系极化物理实验室自行开发的GaAs极化电子源及基于该极化电子源的碰撞谱仪的研制情况.

摘要： 与电子自旋相关的效应在散射过程中起着十分重要的作用,但却常常被较强的库仑相互作用所淹没,使得以自然电子为探针的散射实验很难对其进行直接观测,以极化电子作为探针,研制极化电子碰撞谱仪,将为开展自旋相关效应的实验研究奠定基础.本文简述了极化电子与原子分子碰撞研究的意义,并介绍了清华大学物理系极化物理实验室自行开发的GaAs极化电子源及基于该极化电子源的碰撞谱仪的研制情况.

摘要： 与电子自旋相关的效应在散射过程中起着十分重要的作用,但却常常被较强的库仑相互作用所淹没,使得以自然电子为探针的散射实验很难对其进行直接观测,以极化电子作为探针,研制极化电子碰撞谱仪,将为开展自旋相关效应的实验研究奠定基础.本文简述了极化电子与原子分子碰撞研究的意义,并介绍了清华大学物理系极化物理实验室自行开发的GaAs极化电子源及基于该极化电子源的碰撞谱仪的研制情况.

摘要： 主要介绍了中子法对各种物料中含水率进行测量的研究.它具有操作简单、反应迅速灵敏、测量精确、适合在线连续使用等特点.

摘要： 主要介绍了中子法对各种物料中含水率进行测量的研究.它具有操作简单、反应迅速灵敏、测量精确、适合在线连续使用等特点.

摘要： 本发明公开了一种化合物材料电子非弹性散射截面的确定方法，该方法从化合物材料的微观结构出发，确定材料体系的基态波函数和基态能量，确定体系的激发态性质，如光学能量损失函数，确定电子在材料中的非弹性散射截面。在化合物材料非弹性散射截面难以获取困难的前提下，采用本发明所述方法可以快速、精准获得电子与化合物材料相互作用的非弹性散射截面。

摘要： 本发明提供一种非弹性散射伽马能谱解析方法与装置，方法包括：在中子脉冲周期内测量非弹混合谱与俘获谱，并对所述非弹混合谱与俘获谱进行归一化处理；将归一化后的所述俘获谱添加至预先获取的获取的元素第一非弹标准谱矩阵中，获得与所述俘获谱对应的元素第二标准谱矩阵；通过所述元素第二标准谱矩阵对所述非弹混合谱进行解析，获得各元素以及归一化的所述俘获谱对所述非弹混合谱的贡献率；归一化所述各元素所述非弹混合谱的贡献率，获得各元素的非弹谱相对产额。由于在测量各元素的非弹谱相对产额时无需首先获取纯净非弹谱，因此，能够避免由于目前主要采用的固定净谱系数法存在缺陷导致求得的井下的地层含油饱和度不准确的缺陷。

摘要： 本发明提供了一种地层元素测井中净非弹性散射伽马能谱的获取方法，该方法包括以下步骤：根据测井资料获取目标地层的非弹性散射伽马能谱和俘获伽马能谱，其中非弹性散射伽马能谱包含俘获辐射反应的影响；利用已知地层内的元素的特征俘获伽马射线的特征将所述包含俘获辐射反应影响的非弹性散射伽马能谱进行分段，并为每个能谱分段设置对应的扣除系数；根据每个能谱分段的扣除系数与对应能谱分段的俘获伽马能谱乘积所确定的扣除量，从对应能谱分段的非弹性散射伽马能谱中扣除俘获辐射反应的影响，以得到所述目标地层的净非弹性散射伽马能谱。通过本发明可获得更为纯净的非弹性散射伽马能谱。

摘要： 本发明公开了一种确定中低能电子非弹性散射的方法，包括确定与电子互相作用的等离子体激元的中心频率上限的步骤；确定离散能量点上等离子体激元与电子相互作用的权重函数的步骤；确定各等离子体激元与电子相互作用的0阶贡献和1阶贡献的步骤；和确定非弹性散射的散射截面和散射角的步骤。采用本发明所述方法可以快速、精确的获得电子与固体相互作用发生非弹性散射的散射截面和散射角。

摘要： 本发明公开一种D‑T源中子孔隙度测井非弹性散射影响的校正方法，该方法采用可控中子源孔隙度测井装置，按照如下步骤进行：步骤1：求取D‑T源所测近、远探测器计数率比值R与地层快中子减速长度Ls的关系；步骤2：推导R与所划分两阶段减速长度Ls‑H、Ls‑AB的关系；步骤3：利用非弹伽马计数率对Ls‑H进行表征，进而得出与Am‑Be源相同的Ls‑AB；步骤4：根据减速长度与孔隙度的刻度关系，得出与Am‑Be源响应兼容的孔隙度结果。本发明可以有效地代替密度校正方法来提高可控源与化学源测井的兼容性，并且不需要地层密度参数，无化学源放射源的需求，在不进行可控源密度测量的情况下也能进行处理，对可控源孔隙度测井的实际应用推广具有重要意义。

摘要： 本发明公开了一种基于铁非弹性散射伽马的随钻气层识别装置及方法，方法包括获取地层孔隙度，通过源强探测器获取源强探测器计数，并通过伽马探测器获取非弹性散射伽马能谱；在非弹性散射伽马能谱上确定铁非弹性散射伽马峰的能量范围，并获取纯净铁非弹性散射伽马峰计数；通过地层孔隙度、源强探测器计数及纯净铁非弹性散射伽马峰计数确定地层的含气饱和度。本发明的有益效果是：采用基于铁非弹性散射伽马信息进行气层识别，即利用非弹性散射伽马能谱中的纯净铁非弹性散射伽马峰计数代替高能快中子信息进行气层识别，不仅保留了高能快中子受地层因素影响较小的优势，同时克服了总非弹性散射伽马信息受地层密度影响的缺点，具有更高的气层灵敏度。

摘要： 本发明公开了一种化合物材料电子非弹性散射截面的确定方法，该方法从化合物材料的微观结构出发，确定材料体系的基态波函数和基态能量，确定体系的激发态性质，如光学能量损失函数，确定电子在材料中的非弹性散射截面。在化合物材料非弹性散射截面难以获取困难的前提下，采用本发明所述方法可以快速、精准获得电子与化合物材料相互作用的非弹性散射截面。

摘要： 本发明提供一种非弹性散射伽马能谱解析方法与装置，方法包括：在中子脉冲周期内测量非弹混合谱与俘获谱，并对所述非弹混合谱与俘获谱进行归一化处理；将归一化后的所述俘获谱添加至预先获取的获取的元素第一非弹标准谱矩阵中，获得与所述俘获谱对应的元素第二标准谱矩阵；通过所述元素第二标准谱矩阵对所述非弹混合谱进行解析，获得各元素以及归一化的所述俘获谱对所述非弹混合谱的贡献率；归一化所述各元素所述非弹混合谱的贡献率，获得各元素的非弹谱相对产额。由于在测量各元素的非弹谱相对产额时无需首先获取纯净非弹谱，因此，能够避免由于目前主要采用的固定净谱系数法存在缺陷导致求得的井下的地层含油饱和度不准确的缺陷。

摘要： 本发明提供了一种地层元素测井中净非弹性散射伽马能谱的获取方法，该方法包括以下步骤：根据测井资料获取目标地层的非弹性散射伽马能谱和俘获伽马能谱，其中非弹性散射伽马能谱包含俘获辐射反应的影响；利用已知地层内的元素的特征俘获伽马射线的特征将所述包含俘获辐射反应影响的非弹性散射伽马能谱进行分段，并为每个能谱分段设置对应的扣除系数；根据每个能谱分段的扣除系数与对应能谱分段的俘获伽马能谱乘积所确定的扣除量，从对应能谱分段的非弹性散射伽马能谱中扣除俘获辐射反应的影响，以得到所述目标地层的净非弹性散射伽马能谱。通过本发明可获得更为纯净的非弹性散射伽马能谱。

摘要： 本发明提供了一种非弹性散射和俘获伽马能谱联合解析方法，该方法包括以下步骤：获取目标地层的非弹性散射伽马能谱和俘获伽马能谱，并从所述目标地层中选择参考元素；根据所述俘获伽马能谱获取所述参考元素的元素含量；并根据所述非弹性散射伽马能谱获取所述参考元素的相对产额和待求元素的相对产额；根据所述参考元素的元素含量、所述参考元素的相对产额以及所述待求元素的相对产额，并通过联合谱解析方法从所述非弹性散射伽马能谱中获取所述待求元素的元素含量。本发明实现了可从非弹性散射伽马能谱中获取那些俘获辐射反应截面比较低而不能从俘获伽马能谱中获取元素含量的元素的含量。