辐射探测

摘要： 本文报道了对实验室X射线管进行的安全改造,针对其在使用过程中存在高压电击、漏电以及辐射伤人等安全隐患,将现代MCU自动控制技术、辐射探测技术融合到传统X射线管控制系统中,设计了一套集成化、智能化、安全可靠的X射线光源单元,提高了X射线管使用的安全性与可靠性,减少事故发生概率。

摘要： 为有效进行辐射剂量探测,设计了有源在线监控模块。针对监控模块辐射测量值标定这一难题,提出了基于量子粒子群的融合算法实现对测量值与剂量值之间的高精度逼近。使用聚类和数据融合算法实现了拟合数据的自主最佳分段,避免了分段选择的主观性。仿真结果表明,融合算法能有效减少计数率较小时拟合函数的误差,提高各数据段测量值与剂量率之间的拟合精度,与整体拟合函数相比,进一步提高了拟合的精度。

摘要： 随着我国核电厂的大规模建设和发展,安全第一的核安全文化日益重要。核电厂内需要设置多种探测报警设备来保障其正常运行,其中最主要的是火灾探测和辐射探测,目前采用两套独立的监测系统,分别进行火灾和辐射监测,存在现场作业时数据分散,不能同时全面了解现场火情及辐射水平,且布线繁杂,增加工作量及成本。本文提出了一种用于核电厂的集成辐射探测与火灾报警的探测设备,该设备能够同时对区域中火灾情况及辐射水平进行探测,发出声光报警信号,同时将报警信息上传给DCS等上位机,设备采用模块化结构设计,安装维修方便,可减少现场布线工作量,为核电厂现场集成探测报警方面提供一种新的解决方案。

摘要： 北京师范大学射线束技术教育部重点实验室于2017年开始筹建,2020年通过教育部验收。实验室面向国家发展重大需求,注重创新,主要围绕离子束技术及应用、X射线调控技术及应用、微弧氧化技术、材料表面改性及服役安全、辐射技术、辐射探测及应用、粒子物理与原子核物理若干前沿问题开展相关工作。在多个领域荣获国家和教育部重大奖项。

摘要： 内容导读全球导航卫星系统(Global Navigation Satellite System,GNSS)为用户提供了位置、速度及时间服务,已被广泛地应用于交通、农业、安全等领域。随着无线电技术发展以及低成本、高密度对地观测需求的增长,地表反射的GNSS信号作为一种新型的遥感源被用于地表物理参数的探测。该技术被称为GNSS-Reflectometry(GNSS-R),通过协同接收、处理及分析GNSS直达和经地表反射的信号实现地表物理参数的探测与反演,是一种新型的双/多基外辐射探测手段,已通过地基、机载及星载平台实现了海面风速、海面高度、陆表土壤湿度/植被、积雪及形变等参数的探测。作为一种全新的对地观测技术,GNSS-R技术正处于高速发展阶段。近年来,无论在GNSS地表反射信号处理、参数反演模型及遥感应用等方面均取得了重大进展。鉴于此,《无线电工程》2021年第10期推出“GNSS地表反射信号遥感技术”专题。专题采用公开征稿方式组织稿件,在所有通过专家函评的稿件中,最终确定录用稿件8篇。专题内容涵盖了岸基、机载及星载3个平台,囊括了陆表和海洋2个应用领域的研究成果。

摘要： 《人工晶体学报》“辐射探测晶体”专题经过编委会的反复酝酿和精心筹划,在广大科研人员和编辑部同志的共同努力下,终于与大家见面了。本期专题汇集了国内从事辐射探测晶体研究的主要单位和团队的最新研究成果,涵盖了氧化物、卤化物、半导体、闪烁陶瓷和有机闪烁晶体的制备技术和性能研究,既有高屋建瓴的综述文章,也有深入细致的专题论文,还有最新的应用简报,代表了我国辐射探测材料的最新研究动态,展现出辐射探测材料服务国家战略需求、不断推陈出新的繁荣景象。

摘要： 对三联苯是一种常见的有机闪烁剂,通常用作闪烁计数器的发光材料。对三联苯闪烁晶体具有对中子探测效率高以及不易潮解等特性,这使其在实际应用中具有广阔的前景。本文采用坩埚下降法,使用单层安瓿成功生长出∅12 mm×30 mm对三联苯晶体。在生长开始前通过差热分析,确定晶体的生长温度。生长完成后测试了晶体粉末的X射线衍射谱、摇摆曲线、红外光谱、荧光光谱和拉曼光谱。X射线衍射结果表明,生长的晶体为纯对三联苯相。从摇摆曲线结果可以看出,生长晶体质量良好。红外和拉曼分析结果显示,峰位并没有出现明显的偏移,表明晶体中杂质含量较少并未引起晶体分子化学结构的变化。荧光光谱没有杂质峰的出现也说明对三联苯晶体存在较少杂质或晶格缺陷。

摘要： 采用布里奇曼法成功制备出大尺寸(Φ15 mm×50 mm)、高质量的全无机金属卤化物类钙钛矿Cs_(3)Bi_(2)I_(9)单晶。室温下,该晶体属于六方晶系,空间群为P63/mmc,密度为5.07 g/cm3,晶胞参数为a=b=0.840 nm,c=2.107 nm,熔点为632°C。采用粉末X射线衍射谱、紫外-可见-近红外漫反射光谱、I-V测试等表征该晶体的性质。制备Au/Cs_(3)Bi_(2)I_(9)/Au三明治型器件结构,采用飞行时间技术测试Cs_(3)Bi_(2)I_(9)晶体的载流子迁移率,得到Cs_(3)Bi_(2)I_(9)晶体的电子迁移率为4.33 cm^(2)·V^(-1)·s^(-1)。根据Hecht单载流子方程拟合得到Cs_(3)Bi_(2)I_(9)晶体的载流子迁移率寿命积(μτ)为8.21×10^(-5)cm^(2)·V^(-1),并且在500 V偏压下对α粒子的能量分辨率达到39%。

摘要： 在同位素放射源检查或"孤儿源"处理中,为了能够及时、准确地处理放射源,需要现场快速估计放射源活度.但当屏蔽体厚度未知时,快速确定放射源活度存在困难.基于γ射线在物质中衰减系数与能量之间的关系,研究屏蔽下多特征能量点状γ射线源的活度估算方法,分别对测量目标特征γ射线能量选取原则,探测器位置偏差和统计涨落对活度定量结果的影响进行了讨论,总结了常见多特征能量γ射线源的可选射线能量与可分析的屏蔽厚度.实验验证结果表明:估算的屏蔽厚度与实际厚度的相对误差小于4％,估算活度与实际活度的相对误差小于5％.本文所提方法能够应用于放射源检查或者"孤儿源"处理.

摘要： 光释光技术近来在个人剂量等领域取得了成熟应用,光释光探测器通常具有体积小、抗电磁干扰等优点.传统辐射监测系统使用的探测器体积大、易受电磁干扰、耐辐照性能比较差,使用常常受限.为此设计了一个基于光释光技术的远程在线辐射剂量(率)监测系统,该系统使用Al2O3:C作为辐射灵敏物质,采用了光纤传输技术和脉冲测量技术.测试结果表明,该辐射探测系统的剂量测量范围是79μGy～5 Gy,能量响应在±25％以内(60 keV～1.5 MeV,相对于137Cs),角响应在±10％以内(0°～135°,相对于0°),耐辐照性能好于1 kGy.系统具有探测器体积小、抗电磁干扰、剂量线性范围宽等优点,可用于核动力舰船等核动力设施的实时辐射剂量(率)监测.

摘要： 放射源追踪定位是辐射探测技术领域的一个重要分支,实现放射源的连续、在线监测并推测大致方位能够使放射性预警系统更加有效,便于及时做出应急反应.本文搭建了一套基于闪烁光纤的一维定位实验装置,主要利用闪烁光纤的分布式传感特性和一维延展特性,通过此装置可观察到闪烁光纤受辐照时的基本特性,并验证了闪烁光纤进行辐射定位的可行性.实验中选用3m长、四根BCF-12闪烁光纤组成光纤束,光纤束两端分别连接到光电倍增管(PMT),采用多路20GS/s高速示波器进行信号采集,该实验使用的放射源为60Co和137Cs,均为点源,置于闪烁光纤的正下方.根据闪烁光纤与射线作用时激励起的闪烁光脉冲到达两端光电倍增管的时延,推算出该时延,即可推定放射源的方位.基于光纤的一维延伸特性、分布式特性以及闪烁光纤的辐射敏感特性,为设计大探测范围的一维辐射定位传感器提供了一种可能的方案,是十分具有研究意义的.

摘要： 为解决正方形面探测器对点源的辐射探测数据几何因子修正问题,本文根据长方面探测器立体角计算方法得到了正方形面探测器几何因子计算公式,讨论了点源位于正方形面中心轴线或其平行线上的几何因子计算方法,为该类型辐射探测数据处理提供了技术支撑.

摘要： 研制了一台大面积超低本底α电离室用于超低α表面发射率测量.电离室充入高纯气体并采用流气工作模式,由于对宇宙射线中的μ子和环境中的γ射线不灵敏,去除氡气后电离室的本底主要来自于内表面发射的α粒子.利用脉冲形状分析技术,可分辨出α粒子是来自电离室内表面还是样品,甄别掉内表面发射的α本底,电离室即可达到超低本底,可进行超低α表面发射率样品测量.该电离室的有效探测面积为1521cm2,α本底可达3×10-4cm-2·h-1.

摘要： 研制了一台大面积超低本底α电离室用于超低α表面发射率测量.电离室充入高纯气体并采用流气工作模式,由于对宇宙射线中的μ子和环境中的γ射线不灵敏,去除氡气后电离室的本底主要来自于内表面发射的α粒子.利用脉冲形状分析技术,可分辨出α粒子是来自电离室内表面还是样品,甄别掉内表面发射的α本底,电离室即可达到超低本底,可进行超低α表面发射率样品测量.该电离室的有效探测面积为1521cm2,α本底可达3×10-4cm-2·h-1.

摘要： 研制了一台大面积超低本底α电离室用于超低α表面发射率测量.电离室充入高纯气体并采用流气工作模式,由于对宇宙射线中的μ子和环境中的γ射线不灵敏,去除氡气后电离室的本底主要来自于内表面发射的α粒子.利用脉冲形状分析技术,可分辨出α粒子是来自电离室内表面还是样品,甄别掉内表面发射的α本底,电离室即可达到超低本底,可进行超低α表面发射率样品测量.该电离室的有效探测面积为1521cm2,α本底可达3×10-4cm-2·h-1.

摘要： 研制了一台大面积超低本底α电离室用于超低α表面发射率测量.电离室充入高纯气体并采用流气工作模式,由于对宇宙射线中的μ子和环境中的γ射线不灵敏,去除氡气后电离室的本底主要来自于内表面发射的α粒子.利用脉冲形状分析技术,可分辨出α粒子是来自电离室内表面还是样品,甄别掉内表面发射的α本底,电离室即可达到超低本底,可进行超低α表面发射率样品测量.该电离室的有效探测面积为1521cm2,α本底可达3×10-4cm-2·h-1.

摘要： 峰总比的空间分布及峰总比不变性假设是效率转移方法的基础,本文根据实际工作需要,对一4L的大尺寸矩形NaI探测器不同空间位置处的峰总比进行了模拟计算,分析了该矩形NaI探测器峰总比的空间分布,以及峰总比不变性这一假设对该探测器的适用性.计算结果显示:在可容许误差范围内,对全空间分布的体源峰总比可近似看做一常数,同时,该探测器峰总比具有明显的空间梯度分布,对于测量非全空间分布的较小的源时,峰总比采用定值会给效率计算结果带来较大的误差,应根据源的位置采用相应的峰总比进行效率计算.

摘要： 峰总比的空间分布及峰总比不变性假设是效率转移方法的基础,本文根据实际工作需要,对一4L的大尺寸矩形NaI探测器不同空间位置处的峰总比进行了模拟计算,分析了该矩形NaI探测器峰总比的空间分布,以及峰总比不变性这一假设对该探测器的适用性.计算结果显示:在可容许误差范围内,对全空间分布的体源峰总比可近似看做一常数,同时,该探测器峰总比具有明显的空间梯度分布,对于测量非全空间分布的较小的源时,峰总比采用定值会给效率计算结果带来较大的误差,应根据源的位置采用相应的峰总比进行效率计算.

摘要： 峰总比的空间分布及峰总比不变性假设是效率转移方法的基础,本文根据实际工作需要,对一4L的大尺寸矩形NaI探测器不同空间位置处的峰总比进行了模拟计算,分析了该矩形NaI探测器峰总比的空间分布,以及峰总比不变性这一假设对该探测器的适用性.计算结果显示:在可容许误差范围内,对全空间分布的体源峰总比可近似看做一常数,同时,该探测器峰总比具有明显的空间梯度分布,对于测量非全空间分布的较小的源时,峰总比采用定值会给效率计算结果带来较大的误差,应根据源的位置采用相应的峰总比进行效率计算.

摘要： 峰总比的空间分布及峰总比不变性假设是效率转移方法的基础,本文根据实际工作需要,对一4L的大尺寸矩形NaI探测器不同空间位置处的峰总比进行了模拟计算,分析了该矩形NaI探测器峰总比的空间分布,以及峰总比不变性这一假设对该探测器的适用性.计算结果显示:在可容许误差范围内,对全空间分布的体源峰总比可近似看做一常数,同时,该探测器峰总比具有明显的空间梯度分布,对于测量非全空间分布的较小的源时,峰总比采用定值会给效率计算结果带来较大的误差,应根据源的位置采用相应的峰总比进行效率计算.

摘要： 本实用新型公开了属于粒子探测器技术领域的一种辐射粒子探测器及应用该探测器的辐射粒子探测系统。所述的辐射粒子探测器，在x-y绝缘条上依次层叠4层涂覆硼的GEM膜，在最上面那层涂覆硼的GEM膜上再层叠涂覆硼的铝膜，其中GEM膜为辐射粒子探测膜简称。本实用新型还提供包括上述辐射粒子探测器的辐射粒子探测系统。本实用新型提供的探测器具有多路读出和发挥快的响应，有高气体增益并随意可调，易于制造维护，相对价廉，实用性强的优点。

摘要： 一种用于低能量辐射量子和高能量辐射量子的组合探测的辐射探测器，所述辐射探测器(8)具有多层结构，包括：后闪烁体层(5)，其被配置为响应于高能量辐射量子由所述后闪烁体层(5)吸收而发出闪烁光子的爆发；后光电传感器层(6)，其被附接到所述后闪烁体层(5)的背侧，所述后光电传感器层(6)被配置为探测在所述后闪烁体层(5)中生成的闪烁光子；前闪烁体层(3)，其被布置在所述后闪烁体层(5)的前面，与所述后光电传感器层(6)相对，所述前闪烁体层(3)被配置为响应于低能量辐射量子由所述前闪烁体层(3)吸收而发出闪烁光子的爆发；以及前光电传感器层(2)，所述前光电传感器层(2)被附接到所述前闪烁体层(3)的前侧，与所述后闪烁体层(5)相对，所述前光电传感器层(2)被配置为探测在所述前闪烁体层(3)中生成的闪烁光子，其中，所述高能量量子为伽马射线并且所述低能量量子是X射线。

摘要： 本发明尤其适用于高能物理学，根据本发明，选择能量范围和剂量类型H；使用给定类型的辐射探测器(14)；针对给定类型的各个入射辐射，建立由所述探测器测量的光谱，所述各个辐射的能量在所选择的范围内，并且所述各个辐射各自的剂量是已知的；以及基于所述光谱确立加权函数，即平均剂量增量和储存在所述探测器中的平均能量之间的对应关系。这使得具有与已知的探测器等同的剂量计的人在任何时间都能够获知以量H表示的平均吸收剂量流。

摘要： 提供了一种具有多个像素的辐射探测器。多个像素中的相应一个像素包括：基底基板；薄膜晶体管，其位于所述基底基板上；绝缘层，其位于所述薄膜晶体管的远离所述基底基板的一侧；光传感器，其位于所述绝缘层的远离所述基底基板的一侧；钝化层，其位于所述光传感器的远离所述基底基板的一侧；闪烁层，其位于所述钝化层远离所述基底基板的一侧；以及反射层，其位于所述闪烁层的远离所述基底基板的一侧。所述光传感器包括与所述钝化层直接接触的第一极性层。所述第一极性层的除了所述光传感器内部的侧面之外的所有侧面与所述钝化层完全直接接触。

摘要： 一种用于低能量辐射量子和高能量辐射量子的组合探测的辐射探测器，所述辐射探测器(8)具有多层结构，包括：后闪烁体层(5)，其被配置为响应于高能量辐射量子由所述后闪烁体层(5)吸收而发出闪烁光子的爆发；后光电传感器层(6)，其被附接到所述后闪烁体层(5)的背侧，所述后光电传感器层(6)被配置为探测在所述后闪烁体层(5)中生成的闪烁光子；前闪烁体层(3)，其被布置在所述后闪烁体层(5)的前面，与所述后光电传感器层(6)相对，所述前闪烁体层(3)被配置为响应于低能量辐射量子由所述前闪烁体层(3)吸收而发出闪烁光子的爆发；以及前光电传感器层(2)，所述前光电传感器层(2)被附接到所述前闪烁体层(3)的前侧，与所述后闪烁体层(5)相对，所述前光电传感器层(2)被配置为探测在所述前闪烁体层(3)中生成的闪烁光子，其中，所述高能量量子为伽马射线并且所述低能量量子是X射线。

摘要： 辐射探测器可以包括：第一光电导体层，包括多个光敏颗粒；和/或第二光电导体层，在第一光电导体层上，并且包括通过晶体生长光敏材料获得的多个晶体。第一光电导体层的多个光敏颗粒中的至少一些可以填充第二光电导体层的多个晶体之间的间隙。一种制造辐射探测器的方法可以包括：通过向第一基板施加软膏而形成第一光电导体层，所述软膏包括与多个光敏颗粒混合的溶剂；通过在第二基板上晶体生长光敏材料而形成第二光电导体层；在第一光电导体层上按压晶体生长的第二光电导体层，所述第一光电导体层被施加到第一基板；和/或经由干燥工艺去除第一光电导体层中的溶剂。

摘要： 本发明尤其适用于高能物理学，根据本发明，选择能量范围和剂量类型H；使用给定类型的辐射探测器(14)；针对给定类型的各个入射辐射，建立由所述探测器测量的光谱，所述各个辐射的能量在所选择的范围内，并且所述各个辐射各自的剂量是已知的；以及基于所述光谱确立加权函数，即平均剂量增量和储存在所述探测器中的平均能量之间的对应关系。这使得具有与已知的探测器等同的剂量计的人在任何时间都能够获知以量H表示的平均吸收剂量流。

摘要： 该红外辐射探测器包括：基本辐射热测量探测器的成像像素阵列，各基本辐射热测量探测器由以下构成：辐射热测量膜片(1)，所述辐射热测量膜片包括由氧化钒VOx制成的膜(5)，其电阻率在6Ω·cm至50Ω·cm之间，所述膜片悬挂在衬底(4)上方，所述衬底(4)集成了用于读出由所述基本探测器所产生信号和用于顺序寻址所述基本探测器的信号的电路；至少一种吸气剂，其旨在捕获在形成所述探测器期间或之后的残余气体；气密密封的腔体，在其中容纳所述像素阵列和所述至少一种吸气剂，所述腔体的上盖包括对红外辐射透明的窗口，所述盖借助密封件被密封到支撑基本探测器的像素阵列的芯片或被密封到底部已连接支撑基本探测器像素阵列的芯片的封装体，所述腔体处于真空或低压下。

摘要： 本发明提供一种面阵列像素探测器、辐射探测系统及辐射场探测方法，包括：位于探测介质的第一表面的像素阵列阳极；位于探测介质的第二表面的阴极，阴极包括若干阴极电极块，各阴极电极块相互独立。本发明中同时到达阴极面不同位置的光子，会从连接不同分区的阴极电极块读出信号，达到了正确区分同时到达的光子信号的目的；同时通过系统自我计算判断实现高、中、低，各种强度辐射场灵活应用的方式，提高了探测系统的应用范围和灵活处理能力；能够让系统操作人员在不需要额外配置的情况下，简便直接的使用同一种探测系统设备，得到不同辐射场强度情况下准确的测量结果，为后续的环境处理处置提供最快速有效的依据。

摘要： 一种基于辐射探测器(11)的测温方法、装置(12)及热辐射探器(11)。该方法包括：获取快门(32A)处于打开状态时热辐射探测器(11)采集到的探测图像(40)；热辐射探测器(11)包括快门(32A)和光敏元阵列(31)，快门(32A)处于打开状态时，光敏元阵列(31)被热辐射探测器(11)的预设元件(32)部分遮挡，以使得光敏元阵列(31)包括处于遮挡区域(31A)中的光敏元和处于非遮挡区域(31B)中的光敏元，处于非遮挡区域(31B)中的光敏元能够接收来自目标对象的热辐射；探测图像(40)包括对应于遮挡区域(31A)的第一图像区域(41)和对应于非遮挡区域(31B)的第二图像区域(42)(21)；参考第一图像区域(41)中的像素值，并根据第二图像区域(42)中的像素值(A1‑A10)，确定目标对象的温度(22)。该方法能够减少开关快门(32A)的次数，解决开关快门(32A)过于频繁的问题。