电子温度

摘要： 为了解决LIBS技术应用于冶金过程成分分析时,温度变化导致测量精度低,重复性差的问题,就温度变化对等离子体的影响进行研究。以Al元素为研究对象,对比分析不同温度下的光谱强度、等离子体电子温度和电子密度,总结了温度上升和下降时光谱强度和等离子体特征参数的变化规律。结果表明,Al元素特征谱线强度随温度上升呈增大趋势,在700°C时达到饱和,等离子体特征参数变化趋势与谱线强度基本一致,当样品温度加热至700°C时,等离子体电子温度上升至13122 K,电子密度增大至4.65×10^(16)cm^(-3);与温度上升相比,温度下降过程中,等离子体光谱强度,电子温度和电子密度的变化总体分为三个阶段。第一阶段,样品停止加热自然冷却,光谱强度、电子温度和电子密度随样品温度迅速下降;第二阶段,当样品温度下降至660°C左右时,光谱强度下降速度变缓,并趋于平稳,此时等离子体电子温度稳定在16000 K左右,电子密度为7.6×10^(16)cm^(-3);第三阶段,光谱强度及等离子体特征参数持续下降,直至样品温度下降至室温。由此可见,将LIBS技术应用于熔融金属成分检测时,可以通过控制样品温度,获取最佳的测量点,进而提高LIBS技术的检测准确性。

摘要： 氮化硅陶瓷具备耐腐蚀、耐磨损和耐高低温冲击的优良性能,常用于高超声速飞行器的热防护材料,激光武器是未来高超声速目标拦截和打击的主要技术手段。采用Nd3+:YAG固体脉冲激光器作为辐照源,热压烧结氮化硅陶瓷为靶材,中阶梯光栅光谱仪为探测器搭建实验系统,采集激光波长1064 nm,脉宽15 ns,不同能量(50 mJ~500 mJ)作用靶材的辐射光谱。基于美国标准技术与研究院原子光谱数据库对谱线指认,利用玻尔兹曼斜线法计算得到等离子体电子温度范围为6203 K~6826 K,斯塔克展宽法计算等离子体电子密度范围为8.40×10^(15)cm^(−3)~1.14×10^(16)cm^(−3),等离子体电子振荡频率为8.23×10^(11)Hz~9.58×10^(11)Hz,随着激光能量增加电子温度整体呈上升趋势,电子密度变化存在波动。

摘要： 利用调Q Nd:YAG 1064 nm激光器诱导产生锡等离子体,基于9条锡发射谱线,构建二维玻尔兹曼图,得到锡等离子体电子温度5063 K,利用洛伦兹函数拟合锡发射谱线Sn(I)228.66 nm,得到锡等离子体电子密度3.8×10^(17)cm^(-3),结果证实激光诱导的锡等离子体处于热力学平衡状态.

摘要： 考夫曼离子推力器因具有高比冲、高效率、长寿命等特点,是应用于航天器的电推进类型之一。过去研究主要集中在轴对称柱状结构考夫曼离子推力器,然而对于未来的模块化立方体卫星,立方体构型推力器非常适合多推力器的组合及多推力器羽流的集中中和,结构紧密并且减少了航天器附件。为此,基于自主设计的立方体式考夫曼离子推力器,采用三维数值仿真方法对推力器放电室进行计算和分析,获取了不同阴极极靴内径下推力器放电室的磁场分布,对比研究了不同极靴构型下放电室电子密度分布和电子温度分布。结果发现,增大阴极极靴内径使得磁场分布均匀性变差,放电室内壁电子温度升高,电子损耗增大,放电室出口离子密度降低。因此,对于这种立方体考夫曼离子推力器,长宽高为15mm×12.5mm×15mm的阴极极靴构型最佳,既可保持较低的壁面电子温度,又有利于推力器出口的离子均匀性。

摘要： 非相干激光汤姆逊散射诊断只需要假设电子速度满足Maxwell分布,测量得到的等离子体电子温度与电子密度的数据准确可靠,是托卡马克和其他磁约束核聚变研究装置上重要的诊断工具,并朝着高可靠性、高空间分辨和高重复测量频率的方向发展,其中高可靠性是前提.电子的汤姆逊散射截面很小,其总截面为σT=6.65×10-25cm2,通常使用电光调Q的Nd∶YAG激光器作为散射光源,激光脉冲宽度约10ns、脉冲能量约3 J,用5～8通道的光谱仪对散射光谱进行测量与分析.如何对光电探测模块输出的散射脉冲进行数据采集,是激光散射诊断的关键问题之一.以前使用电流积分式的数据采集器(Q-ADCs,如CMC080模块),在一个确定的时间宽度(如50 ns)将散射脉冲信号积分在采样电容器上,从而得到散射信号的强度值,这种方法很难排除电路噪声和外来干扰.该研究通过使用高速数据采集器(纵向分辨率≥10 bits、采样频率f≥1 GS·s-1,如V1742B模块)在包含散射信号在内的时间段(如300～500 ns)进行采集,获得散射脉冲信号、等离子体发光的扰动与背景噪声等叠加在一起的数据序列.利用最小二乘法,用高斯函数对散射脉冲的波形进行拟合,然后在50 ns时间宽度对散射波形脉冲进行数值积分,就得到散射信号的强度值.结果表明,高速同步采集技术的使用,能够用数字滤波技术排除大部分的干扰,从而提高信噪比,其幅度可以达到10倍左右.提取到更加准确可靠的光谱数据后,以置信水平95％、误差权重的最小二乘法开展数据处理,用A.C.Selden散射谱表达式对电子温度进行参数估计,得到了电子温度的测量值,其统计误差为3％ 左右,优于以前的10％ 左右.

摘要： 液相火花放电现象是金属微弧氧化表面处理时典型特征,发射光谱(OES)技术是表征微弧放电光谱特征和探索微弧氧化机理的有效手段.本文综述了铝、镁、钛等金属微弧氧化过程中发射光谱的研究现状.介绍微弧放电区等离子体的电子温度、电子密度等特征参数计算原理.重点关注了不同金属基体材料、电参数及电解液组成条件下,等离子体放电行为对微弧氧化膜结构的影响规律,并比较不同放电模型的异同.基于OES谱线评估得到的各种金属微弧等离子体温度为3000～10000?K,为放电通道内快速熔化-凝固过程促进陶瓷膜生长机制提供证据.

摘要： 采用发射光谱结合碰撞辐射模型的方法,研究27.12和2.00 MHz双频电源放电时单极双频(两个射频电源接在一个电极上)和双极双频(两个射频电源接在两个电极上)对双频容性耦合氩等离子体的电子温度和电子密度轴向分布的影响。结果发现:双极双频时的电子密度比单极双频时的高,且其中间等离子体主体区域的电子密度更加平稳和对称,而单极双频时靠接地电极一侧电子密度有一些下降,这与在接地电极附近电子损失相对较多以及高、低频电源在混频器上干扰等因素有关;双极双频时电子温度分布也更加对称和平稳。因此,双极双频接法对电子约束更好,使得高频电源和低频电源馈入等离子体的效率更高。

摘要： 聚变堆燃烧等离子体参数的精确测量,决定着托卡马克聚变堆装置的高参数稳态安全运行和物理实验,因此面向聚变堆燃烧等离子体核心参数诊断关键技术的研究一直是聚变装置参数诊断研究核心问题.在国家磁约束核聚变能发展研究专项、国家自然科学基金项目的支持下,针对聚变堆燃烧等离子体电子密度、电子温度、电流密度(安全因子)等核心参数的诊断测量需求,在EAST磁约束聚变装置上首次研制成功了偏振干涉仪诊断、双晶体弯晶谱仪诊断、多通道运动斯塔克效应诊断,突破了高参数稳态运行实验中温度、密度和电流分布等关键参数测量的关键技术,并在EAST物理实验中得到了全面的应用,推动了EAST物理实验的进展.项目的主要成果已被成功应用于EAST长脉冲稳态高参数等离子体放电实验核心参数诊断,是实现百秒量级的高约束等离子体运行世界纪录的决定性条件.面向未来聚变堆的辐射环境,突破了多项抗辐射控制和辐射屏蔽技术,为未来燃烧等离子体的安全稳定运行和聚变物理研究提供了科学的诊断技术手段和运行基础.

摘要： 闪电等离子体光谱特征是在强连续辐射背景上叠加丰富的NⅡ,NⅠ,OⅠ,HⅠ线状谱,闪电回击通道温度可达万开以上,通道内氮分子和氧分子接近完全离解,分析连续谱时,不考虑各组分分子带状谱对连续谱的影响.使用摄谱范围在400～1000 nm的无狭缝光栅摄谱仪记录云对地闪电放电光谱,在光谱可见区低频段观测到大量一价氮离子谱线,未观测到明显的其他离子谱,认为连续辐射机制主要由氮离子与自由电子相互作用产生,包括轫致辐射和复合辐射.等离子体温度在1×104 K以下时轫致辐射连续谱呈现出平谱特征,辐射强度较弱,随着等离子体温度升高在紫外段辐射强度增加,对可见段连续谱轮廓特征没有明显影响.对于复合辐射,设闪电等离子体符合局域热力学平衡和光学薄条件,以类氢离子经典辐射理论为基础,以冈特因子作量子力学修正,考虑到复合过程中自由电子被离子俘获,大概率出现在高激发状态,引入非类氢的复杂离子近似计算方法分析氮离子复合辐射过程,导出连续谱复合辐射系数与波长的函数关系,获得特定参数条件下氮等离子连续辐射谱特征曲线,与闪电连续谱轮廓观测结果比较,发现等离子体电子温度与连续辐射谱谱峰位置密切相关,认为通过对闪电连续谱轮廓拟合,能够可靠诊断闪电放电通道表面电子温度.研究认为氮离子实有效核电荷数Z*取值对连续谱特征也有显著影响,Z*取值小,连续谱跃变特征增强;Z*取值大,连续谱展宽特征增强,从而与实测谱轮廓底部背离增大.通过多次对比发现Z*取为2～4时,理论曲线与连续谱观测轮廓具有较好的一致性,Z*的取值范围由离子种类决定,引入离子有效核电荷数Z*,能够很好地解释闪电等离子体连续谱在特定波长出现跃变的特征.

摘要： 真空断路器的开断容量限制其在高压大电流开断领域的应用,获取燃弧过程中的等离子体参数对于提高真空断路器的开断容量至关重要.利用发射光谱法对真空电弧内的等离子体参数进行了诊断,研究了在不同电流幅值条件下真空电弧内电子温度、电子密度、谱线强度的轴向分布规律,结合真空电弧高速图片对真空电弧内不同粒子的扩散过程与弧柱直径之间的关系进行了分析.得到的电子温度在8000～10000?K量级,电子密度在1019～1020?m?3量级,电子温度与电子密度从阴极向阳极逐渐下降,同时铜原子谱线强度主要集中在两极而一价铜离子谱线强度由阴极向阳极逐渐升高.铜原子谱线强度的径向分布呈现类平顶波分布、一价铜离子谱线强度的径向分布呈现类高斯分布的特点,且铜原子的谱线范围略大于弧柱直径,一价铜离子的谱线范围略小于弧柱直径,两种粒子的扩散速度存在差异.

摘要： 本文为纳秒脉冲放电协同二氧化钛光催化处理压舱水技术中放电等离子体的诊断.采用多针-板式放电反应器,利用发射光谱分析仪检测负高压脉冲放电协同二氧化钛系统不同实验条件下的发射光谱全图,采用双谱线法诊断低温等离子体的电子温度.结果表明:在脉冲峰值电压-25kV,频率50Hz条件下的电子温度Te约为0.6514eV;得到电子温度随电压变化的曲线及电子温度随脉冲重复频率变化的曲线;在基底镀二氧化钛膜时电子温度Te为0.7936eV,距离电极低端5mm处上端镀膜时电子温度为0.5373eV,距离电极低端8mm处上端镀膜时电子温度为0.6010eV,说明在基底镀二氧化钛膜时等离子体产生效果更明显.

摘要： 电子温度和电子密度是等离子体的关键参数,利用发射光谱的方法实现了对这两种参数的定量测量.试验中,等离子体为高压电源放电产生的Cu等离子体,放电电压3kv,等离子体环境压力200Pa.在利用精确的时序控制,实验采集到不同时刻的Cu等离子体在420～540nm波段的发射光谱谱带,在电子温度测量中,采用以下跃迁z4F09/2→e4D7/2(465.11nm)、m2Ds/2→4p2P03/2(510.55nm)、4p2P01/2-4d2D3/2(515.32nm)和4p2P03/2→4d2 Ds/2(521.82nm)对应的4根谱线,基于离子体局部热平衡(LTE)和光学薄的假设,通过Boltzmann绘图的方法计算得到.在电子密度测量中,通过共振双线510.55nm和515.32nm之一的Stark增宽计算得到.结果表明,本试验工况下的Cu等离子体的电子温度和电子密度分别在104K和1017/cm3的水平.且电子温度呈先下降后上升,最后下降的趋势.

摘要： 文中通过对SF6/CF4混合气体在针板电极电场条件下,采用光谱测量法分析SF6气体含量为20％～80％、压强为0.1～0.3MPa及电极间距在4～10mm下的气体击穿等离子体导电通道的发射光谱.利用多谱线斜率法及Stark展宽法计算SF6/CF4混合气体完全击穿的等离子体通道中电子温度、电子数密度等参数,建立等离子体导电通道的电子温度、电子数密度与气体压强、电极间距的关系.研究表明:当电极间距为4mm时,随着混合气体压强的升高等离子体电子温度下降、电子数密度上升,ρSF6为80％时等离子体通道的电子温度由0.1MPa时的3.72×104K下降到0.3MPa时的1.99×104K,电子数密度由2.61×1017m-3增大到5.72×1017m-3;0.1MPa下电极间距在4mm时等离子体通道中电子温度随SF6气体含量的升高而上升,电子数密度呈下降趋势;电极间距在4～10mm时,ρSF6为20％时0.1MPa下等离子体通道中电子温度及电子数密度基本不变,电子温度约为2.35×104K,电子数密度约为3.22×1017m-3.

摘要： 快速机械开关已经成为混合式高压直流断路器的核心之一,然而快速开断大电流时可能面临断口绝缘失效问题,研究表明表面电荷是影响绝缘失效的重要因素,但目前对表面电荷的产生、迁移和积聚规律还不够明确.因此本文建立沿面放电的非平衡态等离子体模型,考虑带电粒子的连续性方程和电子能量平衡方程,并耦合泊松方程求解.研究结果发现放电过程中电子温度与电场强度的变化规律一致,绝缘板表面主要积聚的电荷极性与外加电压一致.随着放电发展,压指型电极结构的弱垂直分量电场被改变,最终阳极侧会出现强垂直分量电场.根据传导电流密度可判断沿面放电的发展阶段,其中电晕放电电流仅在两端电极处有非零值,流注放电电流存在部分非零值,火花放电电流在整个介质表面都是非零值.

摘要： 等离子体电磁辐射谱携带了大量有关等离子体内部的放电信息.利用等离子体光谱诊断的原理和实验技术,可以得到等离子体的一些参数,如电子数密度和电子温度等,且具有适用范围广、灵敏度高、操作相对简单、元干扰、光谱信息丰富、对不同尺寸、均匀或非均匀等离子体都可诊断等优点.本文首先利用射频放电技术,电离密闭腔体内低压、惰性气体,制备等离子体.然后利用发射光谱诊断系统,测量了200～1100nm范围内等离子体的发射光谱强度.分别利用玻尔兹曼斜率法以及沙哈-玻尔兹曼方程,计算了不同放电功率、不同气体压力下等离子体的电子温度和电子数密度,结果表明,当射频放电功率为100～800W,气体压力为30～600Pa时,等离子体电子温度范围约为1.4～1.9eV,电子数密度范围约为10.～1011cm-3.最后将光谱诊断结果与COMSOL数值仿真结果进行对比,结果表明等离子体发射光谱的诊断结果与仿真结果相接近,利用光谱法可初步诊断出等离子体的放电参数,为后续研究等离子体性质提供依据.

摘要： 极区夏季中层顶的尘埃等离子体有明显的分层现象,且回波强度与电子温度密切相关.本文中,初步分析了极区夏季中层进行主动调制实验中产生的回波现象,并通过理论仿真对尘埃等离子体每层的回波现象随温度的变化进行了初步探索.利用非相干散射雷达对极区中层夏季回波加热时的雷达观测结果,以及结合探空数据ECT02展的数值计算结果,得到极区中层夏季回波也存在明显的分层现象.尘埃等离子体层随温度的不断升高对电磁波的反射有明显减小趋势,但当电子温度达到一定数值时,对电磁波的反射反而有增大的趋势.

摘要： 本文主要介绍了等离子体真空膨胀的电子温度、电子密度梯度(定标长度)和激光离子加速非相对论和相对论解释。

摘要： 本文介绍了为HL-2A装置研制的192道(极向24道,径向8道)电子回旋辐射成像(ECEI)系统和64道(极向8道,径向4道,环向2道)微波反射成像(MIR)系统,分别用于测量2维/3维等离子体电子温度和电子密度扰动演化图像.其中,ECEI系统由准光学系统、24道前端天线混频阵列和24道后端电子学组成,工作频率为60-135GHz,径向空间分辨为1cm,极向空间分辨为2cm;MIR系统由准光学系统、四频率微波发射机和16道接收机组成,工作频率为32-38GHz,极向空间分辨为2cm,径向空间分辨为1-2cm.这两套系统目前都已完成实验室的调试与标定,标定结果与模拟结果基本一致.利用发展的ECEI系统在HL-2A装置上首次直接观察到锯齿、撕裂模的空间结构及变化过程.

摘要： 针对固定弧长非转移直流电弧等离子体炬,本文建立了一组静电三探针系统,测量了在减压条件下其射流内电子密度、电子温度及空间分布.结果表明,射流内电子密度为1019～1020m-3左右,在径向分布上随径向距离增加而衰减;电子温度在1～2eV左右,电子温度径向分布的最大值偏离轴心.电子密度与电子温度在射流内的分布都呈现局部集中现象.

摘要： 核能磁流体发电系统的发电效率可达50％以上,而其他核电转换方式最高30％;另外其启动快、功率密度大、可靠性高,在用作长时间、大功率电源的情况下,有着不可替代的性能优势.本文介绍了核能磁流体发电系统的原理及提高工作流体电导率的方法,以及国外在先进核能磁流体发电系统方面的研究进展,分析了各发电系统的优点与不足,并对其应用前景进行了展望.

摘要： 本发明涉及一种用于以即时模式测量和显示临床值的检测器设备。其可以通过将传感器印刷到薄硬塑料支撑基板上(由此传感器约束至该基板)来获得，一旦该检测器被定位在皮肤上，该设备即具有弹性和伸长性。该临床参数检测器包括：硬塑料支撑装置，用于获取、处理和传送采用数字模式的读数的装置，将该获取、处理和传送设备固定在该硬塑料支撑件上的粘合部件以及外部贴片类部件。提供了天线，其允许设备检测临床值以经由无线NFC连接与外部显示设备进行接口连接。这种无线NFC连接为该检测器设备提供功率。

摘要： 本申请提供一种温度自校准方法、温度测量网络、电子器件及电子设备，方法在控制器上执行，控制器与至少一个ATS和至少一个DTS连接；DTS布设在ATS周围，且ATS和DTS布设于芯片的测温区域上；方法包括：获取ATS检测到的第一温度数据和DTS检测到的数字码；以第一温度数据为基准，根据第一温度数据和DTS检测到的数字码，确定DTS的最新校准参数；将DTS的校准参数更新为最新校准参数。该方案可以实现对于DTS的校准参数的自动化校正，相比于目前在DTS器件老化后无法进行校准参数的调整的情况而言，采用本申请的方案后，准确性会更高，DTS的使用寿命得以延长。

摘要： 本发明涉及一种电子烟温度控制方法、装置和电子烟温度控制系统，接收控制终端发送的烟支加热参考信息，烟支加热参考信息通过控制终端识别电子烟的烟支标识，根据烟支标识从云端服务器获取得到；根据烟支加热参考信息对电子烟进行加热控制；当接收到用户调节指令时，根据用户调节指令对电子烟的加热温度进行调整。通过控制终端识别烟支标识，根据识别的烟支标识确定对应的烟支加热参考信息，电子烟控制设备可根据接收的烟支加热参考信息对电子烟的进行自动加热，用户无需对烟支的加热温度进行多次的手动调节，当用户需要对加热温度进行调整时，电子烟控制设备也可根据用户调节指令对电子烟的加热温度进行调整，提高了对电子烟温度的控制便利性。

摘要： 本申请涉及一种数字温度传感器、SOC芯片、电子设备及温度检测方法，属于集成电路技术领域。该数字温度传感器包括温度感应部件、数字振荡器、处理模块；温度感应部件用于对环境温度进行感应，输出与温度相关但斜率不同的第一模拟信号和第二模拟信号；数字振荡器用于将第一模拟信号转换成第一数字时钟信号，以及将第二模拟信号转换成第二数字时钟信号；处理模块用于对预设时间内第一数字时钟信号、第二数字时钟信号的周期数分别进行计数，得到第一数值和第二数值；并基于第一数值和第二数值的差值以及预设差值与温度的对应关系，得到输出温度。该数字温度传感器能消除数字振荡器自身受温度的影响，从而提高了温度测量准确度。

摘要： 提供了电子设备的温度测量方法、温度/功耗控制及其设备。所提供的电子设备的温度控制方法，包括：根据电子设备的一个或多个温度传感器的输出计算综合温度；若计算的综合温度大于报警综合温度，降低所述电子设备的功耗；以及若计算的综合温度大于临界综合温度，关闭所述电子设备或将所述电子设备的功耗限制为不超过最小值。

摘要： 提供一种电子温度控制装置、使用该电子温度控制装置的冷却器、使用该电子温度控制装置的加热器以及其控制方法。该电子温度控制装置包括：热电模块，其包括第一金属部件以及第二金属部件，该第一金属部件的一端与对象接触，该第二金属部件的一端与第一金属部件的另一端结合，电压被施加至第一金属部件的一端和第二金属部件的另一端；电压供给单元，该电压供给单元将第一电压和范围从第二电压至第三电压的可变电压提供给热电模块；以及控制器，其根据对象或第一金属部件的温度和目标温度之间的差控制由电压供给单元提供给热电模块的电压。

摘要： 提供一种电子温度控制装置、使用该电子温度控制装置的冷却器、使用该电子温度控制装置的加热器以及其控制方法。该电子温度控制装置包括：热电模块，其包括第一金属部件以及第二金属部件，该第一金属部件的一端与对象接触，该第二金属部件的一端与第一金属部件的另一端结合，电压被施加至第一金属部件的一端和第二金属部件的另一端；电压供给单元，该电压供给单元将第一电压和范围从第二电压至第三电压的可变电压提供给热电模块；以及控制器，其根据对象或第一金属部件的温度和目标温度之间的差控制由电压供给单元提供给热电模块的电压。

摘要： 本实用新型涉及磁流体电子温度计和电子温度计主机，包括：磁流体容器（1）、磁流体（15）、电磁铁（28）、控制电路、温度传感器。多个电磁铁或永磁体（28）按照待显示的每个数字的笔画叠加出的形状排布在磁流体容器（1）一侧，组成数字显示单元（27），用于显示一位或多位的温度值；温度传感器用于获取温度数据；控制电路控制数字显示单元（27）中的电磁铁或永磁体（28）按照温度值数字的形状排列；磁流体（15）被电磁铁或永磁体（28）吸附形成相应数字的形状；一个或者多个数字组合成需要显示的温度值。本实用新型电子温度计不仅可以用于显示室内温度，还可以用不同温度的物体控制磁流体的变化，作为趣味玩具和儿童学习数字的教学工具。

摘要： 本实用新型涉及一种电子温度感应计及含有电子温度感应计的液体加热器。它包括针体和主体，所述针体的末端设有温度感应器，所述主体体内设有电子控制板，温度感应器通过信号线与电子控制板连接，电子控制板又包括显示装置和信号发射装置，显示装置将温度显示在主体的显示屏上，发射装置能将温度信息发射出去。本实用新型结构设计简单合理，温度感应计无须作很大改动，只需在电路板增加接收和发射电路即可，可以将温度信息无绳发射。液体加热器的杯体与电加热装置之间可实现无绳传导温度信号，杯体底面可以设电发热体，杯体也可以只是一个杯体，直接放在电加热装置表面加热，使用范围广。

摘要： 本实用新型公开了一种电子温度计非标电池组及电子温度计，主要涉及生活小家电产品领域。包括电池、电池上盖和电池下盖，电池上盖与电池下盖固定连接，电池设置于电池上盖的凹腔内，电池上盖的内端设有电极导块，电极导块将电池的至少一端电极引出。使用一种电子温度计非标电池组的一种电子温度计，包括温度计本体，电池本体上设有电池腔，电池腔内插装有一种电子温度计非标电池组，电池腔的底部设置电极片并与一种电子温度计非标电池组电连接。本实用新型的有益效果在于：采用异形设计，使电池与电池盖一体共同形成电子温度计的必要配件，保证了电子温度计电源的匹配度，确保测温的精准度，有利于培养消费习惯，建立品牌忠诚度和增加销售额。