束流强度
束流强度的相关文献在1975年到2022年内共计157篇,主要集中在原子能技术、物理学、无线电电子学、电信技术
等领域,其中期刊论文80篇、会议论文34篇、专利文献284528篇;相关期刊32种,包括医疗卫生装备、同位素、核技术等;
相关会议27种,包括第十一届全国正电子湮没谱学会议、2012全国荷电粒子源、粒子束学术会议、中国核学会2011年年会等;束流强度的相关文献由529位作者贡献,包括张天爵、赵红卫、张雪珍等。
束流强度—发文量
专利文献>
论文:284528篇
占比:99.96%
总计:284642篇
束流强度
-研究学者
- 张天爵
- 赵红卫
- 张雪珍
- 温立鹏
- 管锋平
- 郭晓虹
- 刘占稳
- 崔保群
- 王义芳
- 郑侠
- 乔文
- 刘伟鑫
- 吾勤之
- 唐兵
- 张子民
- 徐导进
- 殷治国
- 王昆黍
- 王海涛
- 蒋渭生
- 蔡楠
- 袁平
- 贾先禄
- 郭旗
- 陈友
- 丁其勇
- 任秀艳
- 何会绍
- 何明
- 刘以农
- 刘标
- 刘耀红
- 刘铮铮
- 卢晓通
- 吕银龙
- 唐靖宇
- 姜冲
- 孙晋
- 孙良亭
- 安世忠
- 尹全民
- 康克军
- 张汶
- 张清军
- 徐绪党
- 曹兴忠
- 曾自强
- 朱维彬
- 李元景
- 李天女
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欧阳华甫;
肖永川;
曹秀霞;
吕永佳;
薛康佳;
刘盛进;
李辉;
朱仁丽;
陈卫东;
傅世年
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摘要:
硼中子俘获治疗(BNCT)是一种安全的二元靶向放疗技术,是脑胶质瘤、黑色素瘤的极佳治疗手段,同时对复发性脖颈癌、肝转移癌等有良好的治疗响应.基于加速器的硼中子俘获治疗(AB-BNCT)具有靶向精确、副作用低、适应性广、体积较小、费用合理和一次性解决等优点.文章简要介绍了中国科学院高能物理研究所第二台BNCT加速器BNCT02的设计,详细说明了BNCT02 ECR离子源的设计、研制和调试.目前,在该离子源上已成功引出能量为35 keV,最大脉冲束流强度约40 mA及平均束流强度大于20 mA束流.低占空比小束流情况下,测得的束流的归一化均方根(rms)发射度小于0.2πmm·mrad.在离子源的稳定性测试中,也实现了在束流占空比80%、平均束流强度大于20 mA情况下的48 h稳定无故障运行.加速器的其他部件如射频四极加速器(RFQ)、RFQ功率耦合器、RFQ功率源、磁铁及其电源也都在研制中.
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王迪;
王百川;
陈伟;
王敏文;
杨业;
王忠明;
闫逸花;
王茂成;
刘卧龙;
赵铭彤;
吕伟
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摘要:
针对质子单粒子效应试验的需求,研制了适用于束流强度监测的电离室探测器,并在西安200 MeV质子应用装置的辐照终端进行了测试,分析了影响探测器测量结果的各项因素,并进行了不确定度评定.测试结果表明:所研制的基于电离室探测器的束流强度监测系统,在106~1010s-1束流强度范围内可稳定工作,测量结果的相对不确定度小于10%.
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摘要:
中核集团中国原子能科学研究院和中科院近代物理研究所自主研制的世界上束流强度最高深地实验设施——锦屏深地核天体物理加速器成功出束,束流强度达到2毫安。这是我国核天体物理研究取得的重大突破,标志着我国完全掌握强流高压加速器制造技术,并将进一步推动中国锦屏地下实验室成为面向世界开放的国家级基础研究平台。
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赵红卫;
徐瑚珊;
肖国青;
夏佳文;
杨建成;
周小红;
许怒;
何源;
马新文;
杨磊;
陈旭荣;
唐晓东;
赵永涛;
孙志宇;
王志光;
胡正国;
张军辉;
马力祯;
原有进;
詹文龙
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摘要:
本文概述了基于粒子加速器的核物理研究主要的前沿方向和重要科学问题,分析了用于核物理研究的粒子加速器大科学装置发展现状和未来发展态势.国家"十二五"重大科技基础设施"强流重离子加速器装置"(High Intensity heavy-ion Accelerator Facility,HIAF)和"加速器驱动的嬗变研究装置"(China Initiative Accelerator Driven System,CiADS)正在广东惠州建设.以HIAF和CiADS为基础,本文提出建设用于核物理及其交叉前沿研究的大型带电粒子加速器集群装置——高亮度电子-离子研究装置(Bright Electron and Ion Research Facility,BEIF).依托BEIF装置拟开展的核物理前沿研究方向包括原子核结构、核天体物理、核子结构、夸克物质相结构,以及基础物理若干重要前沿与核物理的交叉,如高离化态原子物理、重离子驱动的高能量密度物理等.BEIF是由多台超导直线加速器、同步加速器、储存环、反应堆和各类大型实验探测器及实验终端等组成的大科学装置集群.BEIF计划分三期进行建设,建成后的装置将极大地推动我国的核物理和核科学技术研究能力的提升.
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CHEN Yu-hang;
陈宇航;
MA Shuai;
马帅;
LONG Ji-dong;
龙继东;
SHI Jin-shui;
石金水
- 《中国核学会2023年学术年会》
| 2017年
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摘要:
负氢离子潘宁源作为11MeV小型回旋加速器的核心部件之一,它的离子产率是一个关键参数,当前离子源引出缝面积小于2mm2,在加速器内能够引出1mA以上的离子流,为了进一步提升离子源引出束流强度,研究了Ar气掺杂情况下离子源引出束流强度受到的影响.实验测量了掺杂气体前后的H--离子信号曲线,实验表明在放电氢气中掺杂入少量的Ar气能够有效提升相同弧流下的H-离子产率,在向离子源内通入4sccm氢气的条件下,3kV引出电压时7.5%的掺杂量可以提升60%的H-离子产额.另外,本文还通过结合以往的研究成果与理论实际分析实验数据,分析了Ar气对H-离子产率影响的物理机制,得出以下推论:Ar气的加入之所以能提升H-离子的产率,是因为它为负氢离子的形成提供了新的反应通道,提升了振动激发态氢分子浓度、增加了H-形成.
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Jinwen Cao;
曹进文;
Xiuyan Ren;
任秀艳;
Ziqiang Zeng;
曾自强
- 《第四届核基础技术领域青年学术交流会》
| 2017年
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摘要:
电磁分离器是浓缩同位素的重要装置,其重要组成部分之一为离子源.中国仅有一台在运行电磁分离器为EMIS-170,所用离子源为Calutron离子源.实验在EMIS-170上开展,研究了磁场大小与Calutron离子源的束流强度和束流波动的关系.结果表明,当磁场强度在170Gs~620Gs范围内增加时,束流强度从15mA增加到29mA;当磁场强度到950Gs时,束流强度缓慢下降到26.7mA.经分析,该现象为磁场约束电子增强气体放电与磁场约束离子径向运动的结果.束流在340~390Gs时有较小的波动,频率为10kHz和400kHz,与阴极附近的“离子渡越振荡”有关;在620Gs~730Gs时波动消失.在磁场超过730Gs后,出现显著的波动,频率大约为40kHz和250kHz.
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袁妹;
王姝驭;
张之华
- 《第十一届全国正电子湮没谱学会议》
| 2012年
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摘要:
慢正电子技术为研究固体表面、近表面,界面等微结构提供了极好的手段,目前国内外正积极研制和建造强流慢正电子束,德国基于FRMII反应堆建立的慢正电子束流己达108e+/s,并计划提高至1010e+/s.但国内慢正电子技术比较薄弱,现在束流强度仅达106e+/s,且没有基于反应堆的慢正电子束流研究平台,为了尽早将国家投资转化为实际的研究能力,拟参考国外在反应堆上建立高强度低能慢正电子束的设计思路,搭建基于现有反应堆的慢正电子束流平台,从而促进国内相关应用技术的发展.
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王衍斌;
梅鲁生
- 《中国核学会2011年年会》
| 2011年
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摘要:
采用蒙特卡洛方法计算了低温下C/Si/Ar/Au and U等多种重粒子在等摩尔氘氚等离子体密度1000 g/cm3、热斑直径50μm中的电子能量损失、不同点火形式下入射能量和作用时间;燃料约束时间为20 ps条件下的束流强度.通过对这些数据的分析研究了这些重粒子对氘氚燃料实现快点火的可能性.在同样的射程上,较重的粒子需要的能量越高,但能量沉积率越大,即较重的粒子对等离子体的加热越有效.较重的粒子在高能下的有效电荷较高,因此采用重粒子作为点火束流可以降低需要的束流强度,降低离子束聚焦的困难.重粒子的准直性和射程的歧离相对较小,更易于实现定点加热.这些表明重粒子辐照实现点火有一定的优势;结果也表明重粒子束流加热需要的束流强度在MA左右;单个粒子的能量在GeV以上;相互作用时间为ps以下.这些参数对重粒子束流的实现,在技术上是一个挑战,还有待发展.这对加速器是一个近期的发展目标.
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- 《第十一届高功率粒子束学术交流会》
| 2008年
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摘要:
通过理论研究和PIC数值模拟的方法,分析了小阳极腔区结构无箔二极管的Ⅰ-Ⅴ特性,得到了束流强度变化的基本规律和结构影响因子的可调节范围.研究发现,小阳极腔区结构下,当阴阳极间距大于0时,无箔二极管的结构影响因子随着阳极腔区半径的增大而减小并逐渐趋于稳定,且对于较小的阴极外半径、较大的漂移管半径、较大的阴阳极间距,达到稳定后的结构影响因子越小,并定性的给出了考虑阳极腔区结构影响时结构影响因子的可调节范围.最后在可重复运行脉冲电子加速器"TPG700"上开展了初步实验研究,对实验中的回流电子束进行数值模拟分析并去除其影响以后,实验结果很好的符合了理论分析给出的结论.
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- 《第五届(2008)北京核学会核技术应用学术交流会》
| 2008年
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摘要:
利用FLUKA程序,对韩国浦项加速器实验室的2.5 GeV电子直线加速器辐射退磁实验系统进行蒙特卡罗模拟,得到了永久磁铁处各种粒子(包括光子、电子、中子及质子)的能谱以及注量的空间分布。根据实验中的束流强度,估算出永久磁铁所受的吸收剂量率和1 MeV等效中子注量率分别为18.7 Gy/s和6.37×107 cm-2·s-1。
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