折射率分布

摘要： 介绍了利用中空三棱柱液柱透镜同时测量透明液相折射率和扩散系数的实验方法.获得三棱柱液柱透镜中液相扩散层的光束折射到光屏上形成的折射率分布曲线,计算得出液体的折射率,并求得待测液体的浓度,再根据菲克第二定律在一维无限长扩散下的解,最终计算得到2 mol/L盐水在纯水中的扩散系数D=1.50×10^(-3) mm^(2)/s,与参考值相近.

摘要： 基于非线性光学中电光效应的信号调制技术能控制和改变光场的相位和强度分布,利用半导体材料的非线性电光效应的外调制技术能够实现高速数据传输。GaAs-AlGaAs是常用的电光调制晶体材料,制备工艺成熟价格低廉。文章分析了电光调制的工作原理,对去除衬底GaAs-AlGaAs的电光调制器有源区的折射率变化以及光强分布等参数进行模拟计算。结果表明:材料折射率及光强分布随外加电场较为均匀,利用该材料制成的电光调制器有望实现低电压调制下的高速数据传输。

摘要： 在能量为(0.5+0.55)MeV和剂量为(1.0+2.0)×10^16 ions/cm^2的条件下,通过氢离子注入制备了掺Yb^3+磷酸盐玻璃波导,并研究了该波导在近红外波段的特性.棱镜耦合法测量的离子注入波导的导模的有效折射率与反射计算法计算的有效折射率基本吻合.通过模拟辐照引起的空位分布,探讨了离子注入平面波导的形成理论.利用FD-BPM对波导中的传播模式进行了模拟,结果表明高能量的氢离子注入掺Yb 3+磷酸盐玻璃能够制备出近红外波导结构.

摘要： Based on Fresnel formula ,the refractive index distribution of transparent biological tissue in two-dimensional space was theoretically derived by using P polarized light incident at Brewster angle and a cor -responding experimental system was designed and constructed to verify the feasibility of this technology .The experimental result indicated that the reflected light intensity is stronger corresponding to the phase with a big -ger refractive index and the reflected light intensity is weaker corresponding to the phase with a smaller refrac -tive index.So the different structures of biological tissue can be easily distinguished by this technology and the experimental result was in agreement with that of theoretical simulation .In addition, the source of experimental error was provided and the experimental resolution was analysed detailedly .The resolution can be up to 0 .044 . Compared with the traditional methods , this method is non-invasive , non-destructive , accurate , rapid and sim-ple.%基于菲涅尔公式推导了P偏光以布鲁斯特角入射时测量透明组织在二维空间中的折射率分布，并设计搭建了相应的实验系统来验证该技术的可行性。实验结果表明，反射光强较小的部分对应折射率较大的物相，反射光强较大的部分对应折射率较小的物相，从而可以清晰地分辨出生物组织中的不同结构，这与理论模拟结果是一致的。此外还给出了实验误差的来源，分析了实验解析度，结果发现解析度可达0．044。该研究与传统方法相比，具有非侵入性、非破坏性、精确、快速、简单等优点。

摘要： 采用Matlab和Comsol建立单模光纤内激光传输模型,对双包层内光纤折射率和纤芯结构对光能量分布的影响进行了理论研究.系统分析了光纤芯径与数值孔径、归一化频率和功率填充因子的关系,依据得到的结果进一步采用多模物理耦合仿真方法对不同类型的单模双包层光纤纤芯的能量分布进行仿真,探索了不同折射率分布情况对纤芯能量分布的影响.计算和仿真结果表明:凹面折射率分布光纤的光斑模场面积最大,单位面积的功率分布最低.针对大功率光纤激光器的应用需求设计了工作波长为1.064 μm、纤芯直径为10 μm、凹面直径为8μm、数值孔径为0.12的单模凹面折射率双包层光纤,为提高光纤泵浦效率、降低纤芯的能量密度提供了思路.

摘要： 0引言近些年来,随着超常材料研究领域的蓬勃发展,越来越多的新型器件得到研发。其中,对相位的调控得到了研究人员持续的关注。1-4通过对相位的调控,可以实现很多有趣的现象,例如,负折射2、聚焦3和隐身4。近来,光学超常材料领域一项重要的工作是通过设计一个随机折射率分布的界面,从而在一个平的界面上实现漫反射。5传统上,消除雷达反射主瓣,主要是通过设计吸收层来实现。

摘要： 通过K-Na离子交换技术制备了多模玻璃平面波导.采用棱镜耦合技术测量了波导的有效折射率,用IWKB方法拟合得到K-Na离子交换波导的折射率分布符合高斯分布,由色散曲线得到单模波导的制备条件(即扩散深度范围),从而得出单模波导的离子交换时间范围,制备出单模波导,并通过求解WKB色散方程得出单模波导的表面折射率.用普通数码相机,通过对离子交换平面玻璃光波导传输线进行数字成像,根据传输线上的光强分布拟合出光强传输衰减曲线,计算出单模波导的传输损耗大约为0.4dB/cm.

摘要： 为了获得方形自聚焦透镜的折射率分布,提出了一种求解其折射率分布的半经验方法.该方法利用圆形边界条件下获得的扩散方程的解去近似方形边界条件下扩散方程的解,该近似解中的4个待定系数用雅明干涉法测得的方形自聚焦透镜4个位置点上的折射率来确定.该方法避免了在方形边界条件下求解扩散方程的复杂过程,得到的半经验公式形式简单、计算方便,利用半经验公式计算得到的折射率与实验结果吻合得较好,二者之间的最大相对误差为0.94%,平均相对误差不超过0.3%.该公式为以后研究方形自聚焦透镜阵列成像问题提供了可供参考的理论依据.

摘要： 在硅酸盐玻璃基质上用Ag+-Na+离子交换法制备光波导.采用棱镜耦合法测量光波导有效折射率,并用IWKB法计算光波导折射率分布曲线.得到了交换工艺条件和光波导性能之间的关系,讨论了Ag+离子浓度、交换温度和扩散时间对光波导制备工艺的影响.

摘要： 本文提出通过利用M线法测得离子交换渐变折射率光波导的一系列导模有效折射率，再采用三次样条函数插值算法可获得平滑的渐变折射率平面光波导的折射率分布，通过与IWKB法对比发现，该方法能有效地重建渐变折射率平面光波导的折射率分布。

摘要： 本文根据折射率分布的理论关系，对折射率分布指数进行计算分析。在确定了制备工艺、材料性能对预制棒折射率分布影响的基础上，通过对预制棒的中心折射率的控制，实现了对预制棒折射率的分布进行控制与优化。

摘要： 本文对二次离子交换制作自聚焦透镜的理论和工艺进行了研究,利用KNO3和NaNO3混合盐进行二次离子交换,实验结果较为理想。对二次离子交换前后的自聚焦透镜的折射率分布和畸变进行了测试,结果表明经过二次离子交换后,折射率分布明显改善,更接近理想折射率分布曲线，相对畸变由二次交换前的13.1﹪减小到7.7﹪。

摘要： 本文在理论分析了LiNbO3:Fe 晶体中光致折射率变化分布与写入光的强度分布之间关系的基础上，提出了一种在该晶体中写入具有任意折射率分布光波导的新方法。利用由白光读出液晶光阀中的灰度图像得到的强度分布不同的片光辐照晶体，分别写入了折射率呈误差函数分布和平方律分布的光波导结构。采用干涉法测量了晶体中的光致折射率变化，并用推导出的折射率变化分布解析表达式很好地拟合了测量数据。实验结果表明，该方法是可行的。利用白光光源结合高分辨率的空间光调制器有望在多种光折变材料中制备出具有任意折射率分布的高质量光波导。

摘要： 本文通过紫外写入方法制作出了表面折射率分布均匀的平板波导,在光敏芯区实现了高达0.0051的光致折变.通过棱镜耦合仪测量了波导深度方向上的折射率分布和光致折变△n随深度的变化趋势,并对光致折变随深度变化曲线进行了拟合,获得了光致折变在深度方向上分布的数学表达式

摘要： 液晶光学相阵列通过对液晶折射率分布的控制可实现对光波波阵面相位和幅值的调制,与其他调制技术相比,具有驱动电压低、便于微型化和集成化、空间分辨率高、随机可编程等特点,是通讯、信息处理领域的新型光电子器件.为了提高液晶光学相阵列对波阵面相位调制的精度,必须准确地分析影响相位变化的各种因素.为此根据液晶连续体弹性形变理论,建立在外电场作用下液晶指向矢分布的模型,在此基础上分析光学相阵列工作机理、结构以及对相位延迟特性.同时介绍液晶光学相阵列的应用前景。

摘要： 交叉波导是集成光学中的一种重要的器件单元，本文针对大角度交叉波导的结构及折射率分布，运用基于Generalized Douglas(GD)算子的宽角多步有限差分光束传播法模拟大角度交叉波导的传输特性，数值计算出波导中的光场的分布。与Crank-Nicholson(CN)格式的有限差分光束传播法相比，该算法在几乎不增加计算时间和计算机内存资源的情况下，结合了GD格式的有限差分光束传播法截断误差小(只有O(△X)4)和宽角多步法所具有较高精度的优点，是光波导器件理想的数值模拟工具。在此基础上计算分析了大角度交叉波导的输出分支波导的能量与交叉角度的关系，以及交叉角度对波导间能量耦合的影响。这为实际的设计制作光器件的工作提供了极好的基础.

摘要： 光纤中心部分的折射率分布相当重要,本文介绍了DMD(差分模延迟)测试的特点,以及它在千兆以太网多模光纤,即高贝光纤性能测试中的应用.

摘要： 本发明涉及折射率分布测量方法和折射率分布测量设备以及制造光学元件的方法。该折射率分布测量方法包括如下步骤：测量具有第一折射率的第一介质中的第一透射波前和具有不同于第一折射率的第二折射率的第二介质中的第二透射波前，以及通过利用第一透射波前和第二透射波前的测量结果以及基准被检物的每个透射波前移除被检物的形状分量，获得多个取向中的每一个取向中的被检物的折射率分布投影值，该基准被检物具有与被检物相同的形状以及具有特定的折射率分布，并且以与被检物的取向相同的取向位于第一介质和第二介质中的一个中，以及基于与该多个取向对应的多个折射率分布投影值计算被检物的三维折射率分布。

摘要： 一方法包括：通过将基准光引入到被布置在折射率与测试对象的折射率不同的介质中的测试对象中来测量测试对象的透过波面，以及通过使用透过波面的测量结果来计算测试对象的折射率分布。测量步骤测量对于第一波长的第一透过波面和对于与第一波长不同的第二波长的第二透过波面。计算步骤通过利用第一透过波面和第二透过波面的测量结果以及被布置在介质中的基准对象的对于第一波长和第二波长中的每一个的透过波面来去除测试对象的形状成分，计算测试对象的折射率分布。基准对象具有与测试对象相同的形状和特定的折射率分布。

摘要： 本发明公开了折射率分布测量方法和折射率分布测量装置，该方法包括将被检物(40)置于折射率比被检物的折射率低的第一和第二介质中并使基准光(21)入射到被检物上以测量第一和第二透射波前的第一和第二步骤。当入射到被检物的周边部分上并穿过被检物的同一点的光线被定义为第一和第二光线时，该方法使得这些光线沿相互不同的方向行进以改变基准光的NA，使得透过被检物之后的基准光比入射到被检物之前的基准光更接近于准直光。该方法使用被检物的几何厚度计算被检物的有效厚度，并通过使用第一和第二透射波前以及有效厚度计算其折射率分布。

摘要： 以往虽然能够制造廉价的树脂制折射率分布透镜单元，但采用上述透镜的IP用面板需要将10000个以上的透镜并列排列的安装工序，因此存在批量生产性的问题，也比较昂贵。于是，与以往相比批量生产性优良的折射率分布透镜阵列(6)，为由聚硅烷材料形成的片状(5)，为在与面平行的方向具有折射率分布而在与面垂直的方向折射率实质上不变的结构，另外，与该面平行的方向的折射率分布，极大部分为点状，并且在与面平行的方向周期性地配置多个圆形状的分布(3)，该圆形状的分布(3)随着远离作为中心的该极大部分而折射率降低。

摘要： 一种折射率分布测量方法和折射率分布测量设备。所述方法包括下述步骤：通过将参考光引入被浸入到具有第一折射率的第一介质中的检测对象来测量检测对象的第一透射波前，所述第一折射率比检测对象的折射率低0.01或更多；通过将参考光引入被浸入到具有第二折射率的第二介质中的检测对象来测量检测对象的第二透射波前，所述第二折射率比检测对象的折射率低0.01或更多并且与第一折射率不同；以及基于第一透射波前的测量结果和第二透射波前的测量结果来获得检测对象的折射率分布。

摘要： 本发明提供一种折射率分布型透镜用母体玻璃组合物，可制造耐候性特别是在有水存在下的耐候性优良的无铅的Li类折射率分布型透镜。该母体玻璃组合物，用摩尔％表示包含：40≤SiO2≤65、1≤TiO2≤10、0.1≤MgO≤22、0.15≤ZnO≤15、2≤Li2O≤18、2≤Na2O≤20、0≤B2O3≤20、0≤Al2O3≤10、0≤K2O≤3、0≤Cs2O≤3、0≤Y2O3≤5、0≤ZrO2≤2、0≤Nb2O5≤5、0≤In2O3≤5、0≤La2O3≤5、0≤Ta2O5≤5，且包含从CaO、SrO及BaO中选择的至少两个分别为0.1摩尔％～15摩尔％，用摩尔％表示而为：2≤MgO+ZnO、0.07≤ZnO/(MgO+ZnO)≤0.93、6≤Li2O+Na2O≤38、0≤Y2O3+ZrO2+Nb2O5+In2O3+La2O3+Ta2O5≤11。

摘要： 一方法包括：通过将基准光引入到被布置在折射率与测试对象的折射率不同的介质中的测试对象中来测量测试对象的透过波面，以及通过使用透过波面的测量结果来计算测试对象的折射率分布。测量步骤测量对于第一波长的第一透过波面和对于与第一波长不同的第二波长的第二透过波面。计算步骤通过利用第一透过波面和第二透过波面的测量结果以及被布置在介质中的基准对象的对于第一波长和第二波长中的每一个的透过波面来去除测试对象的形状成分，计算测试对象的折射率分布。基准对象具有与测试对象相同的形状和特定的折射率分布。

摘要： 本发明公开一种超材料，其包括由多片厚度相同、折射率分布相同的功能超材料片层叠加而成的功能层，每一功能超材料片层包括基材以及周期排布于基材上的多个人造金属微结构，所述功能超材料片层的折射率以其中心点为圆心呈同心圆形分布，圆心处的折射率最大，相同半径处的折射率相同；所述功能超材料片层上的折射率分布由初始相位法得到。本发明中超材料片层上的折射率分布通过初始相位法得到，其应用范围广、且计算过程易于实现程序化、代码化，使用者仅需掌握代码的使用即可，便于大规模推广。

摘要： 本发明涉及折射率分布测量方法和折射率分布测量设备以及制造光学元件的方法。该折射率分布测量方法包括如下步骤：测量具有第一折射率的第一介质中的第一透射波前和具有不同于第一折射率的第二折射率的第二介质中的第二透射波前，以及通过利用第一透射波前和第二透射波前的测量结果以及基准被检物的每个透射波前移除被检物的形状分量，获得多个取向中的每一个取向中的被检物的折射率分布投影值，该基准被检物具有与被检物相同的形状以及具有特定的折射率分布，并且以与被检物的取向相同的取向位于第一介质和第二介质中的一个中，以及基于与该多个取向对应的多个折射率分布投影值计算被检物的三维折射率分布。

摘要： 本发明公开了折射率分布测量方法和折射率分布测量装置，该方法包括将被检物(40)置于折射率比被检物的折射率低的第一和第二介质中并使基准光(21)入射到被检物上以测量第一和第二透射波前的第一和第二步骤。当入射到被检物的周边部分上并穿过被检物的同一点的光线被定义为第一和第二光线时，该方法使得这些光线沿相互不同的方向行进以改变基准光的NA，使得透过被检物之后的基准光比入射到被检物之前的基准光更接近于准直光。该方法使用被检物的几何厚度计算被检物的有效厚度，并通过使用第一和第二透射波前以及有效厚度计算其折射率分布。